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12.temporary_ins/20.magnetostatics-vacuum/40.ampere-theorem-applications/30.cylindrical-current-distributions/20.solenoidal-current/10.ampere-integral/20.overview/cheatsheet.fr.md

@@ -450,7 +450,7 @@ $`\Longrightarrow`$ le *sens du courant* dans le solénoïde est donc *donné pa
 * Le *sens de chaque courant* $`I`$ traversant $`\mathcal{S}_A`$ est *indiqué par sa flèche*. 
 
 * Pour un courant d'intensité $`I`$ en valeur absolue,    
-  son **intensité en valeur algébrique** est   
+  son **intensité en valeur algébrique** est :   
    * **positive $`\overline{I}>0`$** si le courant *I traverse $`\mathcal{S}_A`$ dans le sens de $`\overrightarrow{dS}`$*,
      élément vectoriel de surface au point de traversé.
    * **négative $`\overline{I}<0`$** si le courant *I traverse $`\mathcal{S}_A`$ dans le sens opposé à $`\overrightarrow{dS}`$*,
@@ -460,21 +460,19 @@ $`\Longrightarrow`$ le *sens du courant* dans le solénoïde est donc *donné pa
   **$`\displaystyle\sum_{\mathcal{S}_A}\overline{I}`$**
 
 
-<!------------------
-le flux de $`\overrightarrow{j}`$ à travers $`\mathscr{S}_A`$, 
-------------------->
+##### Calcul de $`\overrightarrow{B}`$
 
-A faire
+* Il *résulte de la synthèse des résultats* précédents.
 
-<!------------
-Comment calculer la charge Qint
-, puis en déduire E→
-?
---------------->
+* L'**égalité entre les deux termes** du théorème d'Ampère *donne la composante $`B`$*
+  du champ $`\overrightarrow{B}=B\,\overrightarrow{e_z}`$ en tout point de l'espace :
+  <br>
+  $`\begin{align}
+   \oint_{\mathcal{S}_A}\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}\color{brown}{=\mu_0}\color{blue}{\sum\overline{I}}\\
+   ou \\
+  \oint_{\mathcal{S}_A}\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}\color{brown}{=\mu_0}\color{blue}{\iint \overrihhtarrow{d}\cdot\overrightarrow{dS}}\\
+  \end{align}`$
 
-A TERMINER avec différents cas :
-le fil conducteur, cylindre plein avec densité de courant uniforme, 
-puis non-uniforme, courant en surface du cylindre, cable coaxial en courant continu, ...
 
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