@@ -1553,31 +1553,34 @@ sont **immobiles**, ainsi il n'y a *pas d'effet Doppler* à prendre en compte.
<br>
Au niveau des sources $`S_1`$ et $`S_2`$ les ondes émises sont **harmoniques** :
* de *même pulsation $`\omega`$*
* de *même amplitude $`A`$*
* de *déphasage $`\varphi_1-\varphi_2`$*.
_on dit aussi que les sources sont en opposition de phases._
* d'*amplitudes* respectives *$`A_1^0`$* et $`A_2^0`$*
* de *déphasages à l'origine* respectives *$`\varphi_1`$ et $`\varphi_2`$*.
* Au cours de sa propagation dans l'espace, **chaque onde s'atténue** d'un *même facteur*
(car le champ homogène et isotrope) qui *ne dépend que de la distance à la source*
qui émet l'onde.
* Au cours de sa propagation dans l'espace, **chaque onde s'atténue** d'un *facteur*
qui *ne dépend que de la distance à la source* qui émet l'onde.
##### Comment décrire le phénomène ?
* Dans l'exemple étudié, les amplitudes $`A_1^0`$ et $`A_2^0`$ des ondes émises par les sources $`S_1`$ et $`S_2`$ sont égales :
$`A_1^0 = A_2^0`$
* Dans le cas général, les amplitudes des ondes émises par les sources sont différentes :
<br>
$`A_1^0 \ne A_2^0`$
* Le point d'observation $`C`$ est situé à une distance
* $`r_1`$ de la source $`S_1`$
* $`r_2`$ de la source $`S_2`$.
Ce point étant étant quelconque de l'espace, les distances $`r_1`$ et $`r_2`$ doivent être considérées comme différentes :
Ce point étant étant quelconque de l'espace, les distances $`r_1`$ et $`r_2`$ doivent
être considérées comme différentes :
<br>
$`r_1\ne r_2`$
<br>
Dès lors, l'atténuation des ondes dans un milieu homogène et isotrope de dépendant que de la distance parcourue, au niveau du point d'observation les amplitudes $`A_1`$ et $`A_2`$ sont différentes :
Dès lors, l'atténuation des ondes dans un milieu homogène et isotrope de dépendant
que de la distance parcourue, **au niveau du point d'observation** les
*amplitudes* $`A_1`$ et $`A_2`$ restent *différentes* :
<br>
$`A_1 \ne A_2`$
**$`A_1 \ne A_2`$**
*L'écriture des deux ondes qui interfèrent en $`C`$ est alors :
*L'*écriture des deux ondes* qui interfèrent en $`C`$ est alors :
<br>
**$`\boldsymbol{\mathbf{U_1(t) = A_1\cdot cos(\omega t - k r_1 + \varphi_1^0)}}`$**
**$`\boldsymbol{\mathbf{U_2(t) = A_2\cdot cos(\omega t - k r_2 + \varphi_2^0)}}`$**
...
...
@@ -1589,7 +1592,28 @@ $`A_1 \ne A_2`$
##### Comment conduire le calcul ?
* dans les termes de phase des deux ondes,
<br>
$`(\omega t - k r_1 + \varphi_1^0)`$ et $`(\omega t - k r_2 + \varphi_1^0)`$,
<br>
le seul terme commun est $`\omega t`$.
<br>
Tu peux alors définir des termes de phases intermédiaires
* $`\varphi_1^0'= \varphi_1^0 - k r_1`$
* $`\varphi_2^0'= \varphi_2^0 - k r_2`$
*L'*écriture des deux ondes* qui interfèrent en $`C`$ est alors :
<br>
**$`\boldsymbol{\mathbf{U_1(t) = A_1\cdot cos(\omega t + \varphi_1^0')}}`$**
**$`\boldsymbol{\mathbf{U_2(t) = A_2\cdot cos(\omega t + \varphi_2^0')}}`$**
* Tu peux reprendre le calcul réalisé au sous-chapitre "2 - Interférences de 2 ondes harmoniques de fréquences égales et amplitudes différentes :
aspect temporel", en remplaçant
##### Y a t-il des lieux d'interférence totalement destructive ?
