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@@ -93,14 +93,19 @@ de courant possède les deux éléments de symétrie suivants :
 
 #### Comment caractériser cette distribution de courant ?
 
-a. Cette **distribution de courant** s'approche de celle réalisée dans un *solénoïde de rayon $`R`$ et de longueur $`L`$* 
-parcouru par un *courant constant $`I`$*,   
+* **$`\large{a}** Cette *distribution de courant* s'approche de celle réalisée dans un *solénoïde de rayon $`\mathbf{R}`$ et de longueur $`\mathbf{L}`$* 
+parcouru par un *courant constant $`\mathbf{I}`$*,   
 <br>
-lorsque le fil du solénoïde à un diamètre $`D`$ suffisamment faible *$`(D<<R)`$* et que
-le solénoïde est suffisamment long *$`(L>>R)`$*, ce qui est le cas pour l'essentiel des bobines
-destinée à réaliser un champ magnétique en leur centre. Hors un "Effet de bord" lorsque 
-l'on s'approche des extrémités de la bobine, le champ magnétique
-calculé avec le théorème d'Ampère représente avec une très bonne précision celui présent à l'intérieur de la bobine.
+lorsque le fil du solénoïde à un diamètre $`D`$ suffisamment faible *$`\mathbf{(D<<R)}`$* et que
+le solénoïde est suffisamment long *$`\mathbf{(L>>R)}`$*.   
+<br>
+_C'est le cas pour l'essentiel des bobines_
+_destinée à réaliser un champ magnétique en leur centre. Hors un "Effet de bord" lorsque_ 
+_l'on s'approche des extrémités de la bobine, le champ magnétique_
+_calculé avec le théorème d'Ampère représente avec une très bonne précision celui présent à l'intérieur de la bobine._   
+
+
+![](magnetostatics_bobine_modelisations_1_L1200.gif)
 
 En toute rigueur, pour calculer ici le champ magnétique $`\overrightarrow{B}`$ 
 dans tout l'espace le théorème d'Ampère nécessite une distribution de courant qui présente une symétrie de révolution
@@ -108,14 +113,14 @@ et une symétrie de translation, respectivement autour et selon l'axe $`Oz`$.
 
 Cela implique de modéliser la bobine par, soit :
 
-b * des spires jointives perpendiculaires à l'axe $`Oz`$, de sections nulles et parcourues par un même
+* **$`\large\mathbf{{b}}** des *spires jointives* perpendiculaires à l'axe $`Oz`$, de sections nulles et parcourues par un même
 courant constant $`I`$.
 
-c * un champ de vecteur densité volumique de courant $`\overrightarrow{j}^{3D}`$  qui s'enroule autour de l'axe $`Oz`$.
+* **$`\mathbf{c}** un champ de vecteur densité volumique de courant *$`\overrightarrow{j}^{3D}`$*  qui s'enroule autour de l'axe $`Oz`$.
+
+* **$`\large{d}** un champ de vecteur densité surfacique de courant *$`\overrightarrow{j}^{2D}`$* qui s'enroule autour de l'axe $`Oz`$.
 
-d * un champ de vecteur densité surfacique de courant $`\overrightarrow{j}^{2D}`$ qui s'enroule autour de l'axe $`Oz`$.
 
-![](magnetostatics_bobine_modelisations_1_L1200.gif)