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@@ -629,9 +629,9 @@ $`\mathbf{\quad = -\,\vec{j}\cdot\overrightarrow{E}
 <br>
 **$`\large{\mathbf{\dens_{energía-EM}^{3D}=\dfrac{\epsilon_0\,E^2}{2}+\dfrac{B^2}{2 \mu_0}}}`$**   
 
-* Esta densidad volumétrica $`\dens_{energía-EM}^{3D}`$ *posee dos componentes*:
-* una *componente eléctrica* **$`\;\dens_{eléc}^{3D}=\dfrac{\epsilon_0\,E^2}{2}`$**
-* una *componente magnética* **$`\;\dens_{magn}^{3D}=\dfrac{B^2}{2 \mu_0}`$**.
+* Esta densidad volumétrica $`\dens_{energía-EM}^{3D}`$ *posee dos componentes* :
+   * una *componente eléctrica* **$`\;\dens_{eléc}^{3D}=\dfrac{\epsilon_0\,E^2}{2}`$**
+   * una *componente magnética* **$`\;\dens_{magn}^{3D}=\dfrac{B^2}{2 \mu_0}`$**.
 
 * La energía electromagnética $`\mathcal{E}_{EM}`$ contenida **en un volumen $`\tau`$** se expresa :   
 <br>
@@ -648,18 +648,18 @@ $`\mathbf{\quad = -\,\vec{j}\cdot\overrightarrow{E}
 
 ##### Ecuación de onda
 
-* Para un *campo vectorial $`\overrightarrow{U}(\overrightarrow{r},t)`$*, la **ecuación de onda de d'Alembert** se escribe:
+* Para un *campo vectorial $`\overrightarrow{U}(\overrightarrow{r},t)`$*, la **ecuación de onda de d'Alembert** se escribe :   
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 **$`\Delta \overrightarrow{U} - \dfrac{1}{v^2} \; \dfrac{\partial^2 \;\overrightarrow{U}}{\partial\; t^2}=0`$**
 
-* La expresión del *operador Laplaciano vectorial $`\Delta`$* en función de los operadores $`grad`$, $`div`$ y $`rot`$ es:
+* La expresión del *operador Laplaciano vectorial $`\Delta`$* en función de los operadores $`grad`$, $`div`$ y $`rot`$ es :   
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 *$`\Delta =\overrightarrow{grad} \left(div\right) - \overrightarrow{rot}\, \left(\overrightarrow{rot}\right)`$*
 
 * La **idea** es *calcular para cada uno de los campos $`\overrightarrow{E}`$ y $`\overrightarrow{B}`$*
 la expresión de *su Laplaciano*, para ver si se identifica con la ecuación de onda.
 
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+
 
 ##### Estudio de la componente $`\overrightarrow{E}`$ del campo electromagnético