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@@ -406,7 +406,9 @@ $`= (\overrightarrow{k}_{trans}\cdot\overrightarrow{r_S}\,-\,\omega\, t\,`$ ,
 
 soit encore
 
-*$`k_{inc\,x}\cdot x+k_{inc\,y}\cdot y -\omega \,t \,`$$`\,= k_{ref\,x}\cdot x+k_{ref\,y}\cdot y -\omega_{ref} t \,`$$`\,=k_{trans\,x}\cdot x+k_{trans\,y}\cdot y -\omega_{trans} t  `$*
+*$`k_{inc\,x}\cdot x+k_{inc\,y}\cdot y -\omega \,t \,`$
+$`\,= k_{ref\,x}\cdot x+k_{ref\,y}\cdot y -\omega_{ref} t \,`$
+$`\,=k_{trans\,x}\cdot x+k_{trans\,y}\cdot y -\omega_{trans} t  `$*
 
 En se plaçant à l'origine des axes $`x=y=0`$ on a donc à chaque instant $`t`$ :
 
@@ -546,23 +548,23 @@ Nous devons séparer deux cas dans la suite: si le champ électrique est polaris
 ![mode-TE-TM_imprim_L1200.jpg](mode-TE-TM_imprim_L1200.jpg)
 _ Configuration des champs é.m pour les modes TE et TM._
 
-<!--=========================
-%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
- \begin{figure}[!h]
-\begin{center}
-\includegraphics[width=0.6\columnwidth, trim=0 0 0 0,clip]{Chap-interf/Fig/mode-TE-TM.pdf} 
-\end{center}
-\caption{Configuration des champs é.m pour les modes TE et TM.}
-\label{fig:mode-TE-TM}
-\end{figure}
-==========================-->
- %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%
 
 ##### Cas d'une onde incidente TE (polarisée suivant une direction perpendiculaire au plan d'incidence)
  
-Connaissant ${\vec{ \underline{E}^0_i}}$ (et donc ${\vec{ \underline{B}^0_i}}$), nous avons à déterminer quatre vecteurs inconnus: ${\vec{ \underline{E}^0_r}}$, ${\vec{ \underline{E}^0_t}}$, ${\vec{ \underline{B}^0_r}}$, et ${\vec{ \underline{B}^0_t}}$. Avec :
+Connaissant ${\vec{ \underline{E}^0_i}}$ (et donc ${\vec{ \underline{B}^0_i}}$), 
+nous avons à déterminer quatre vecteurs inconnus: ${\vec{ \underline{E}^0_r}}$, 
+${\vec{ \underline{E}^0_t}}$, ${\vec{ \underline{B}^0_r}}$, et ${\vec{ \underline{B}^0_t}}$.
+Avec :
+
+$`\overrightarrow{\underline{E}^0_i}}=\left\vert\begin{array}{l}
+0\\
+\\
+E_i^0\\
+\\
+0
+\end{array}\right.`$
+
 
-$`{\vec{ \underline{E}^0_i}}=\left\vert \begin{array}{c}`$
 <!--=========================
 \begin{equation*}
 {\vec{ \underline{E}^0_i}}=\left\vert \begin{array}{c}
@@ -577,7 +579,22 @@ E_i^0 \\
 
 il vient facilement avec les conditions de continuités sur le champ électrique : (pas de composante normale, composante tangentielle uniquement sur $(Oy)$):
 
-$` `$
+$`\overrightarrow{\underline{E}^0_i}}=\left\vert\begin{array}{l}
+0 \\
+\\
+E_r^0 \\
+\\
+0
+\end{array}\right.`$
+
+$`\overrightarrow{\underline{E}^0_t}}=\left\vert\begin{array}{l}
+0 \\
+\\
+E_t^0 \\
+\\
+0
+\end{array}\right.`$
+
 <!--=========================
 \begin{center}
 \begin{minipage}[c]{.45\columnwidth}
@@ -605,9 +622,10 @@ E_t^0 \\
 \end{center}
 ==========================-->
 
-De plus, avec la condition de continuité sur la composante tangentielle du champ électrique à l'interface ($z=0$, $\forall t$), on a:
+De plus, avec la condition de continuité sur la composante tangentielle du champ 
+électrique à l'interface ($`z=0`$, $\forall t$), on a:
 
-$`E_i^0+E_r^0=E_t^0 `$
+$`E_i^0+E_r^0=E_t^0 `$`
 <!--=========================
 \begin{equation}
 E_i^0+E_r^0=E_t^0.