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@@ -281,23 +281,6 @@ $` \overrightarrow{B}=B_{\beta}\,(\alpha)\,\overrightarrow{e_{\beta}}`$.
 \end{array}\;\right\}\,\Longrightarrow}`$
 $`\mathbf{\overrightarrow{B}=B_{\beta}\,(\alpha)\,\overrightarrow{e_{\beta}}}`$**
 
-!!!! *Attention* :   
-!!!! Si en électrostatique l'étude de trois distributions de charge d'école conduisait à :
-!!!! * $`\overrightarrow{E}=\overrightarrow{E}_r\,(r)\;\overrightarrow{e_r}`$ en coordonnées sphériques $`(r, \varphi, \theta)`$ pour une sphère uniformément chargée.
-!!!! * $`\overrightarrow{E}=\overrightarrow{E}_{\rho}\,(\rho)\;\overrightarrow{e_{\rho}}`$ en coordonnées cylindriques $`(r, \varphi, \theta)`$ pour un cylindre infini uniformément chargé.
-!!!! * $`\overrightarrow{E}=\overrightarrow{E}_z\,(z)\;\overrightarrow{e_z}`$ en coordonnées cartésiennes 
-!!! $`(x, y, z)`$ pour un plan $`xOy`$ uniformément chargé.
-!!!
-!!!! Il ne faut pas croire que toute composante de champ $`\overrightarrow{E}_{\alpha}`$ ne peut varier qu'en fonction de la coordonnée $`\alpha`$.   
-!!!! Cela est vrai en magnétostatique. L'étude du champ magnétique créé par des distributions de courants permanents donne :
-!!!! * $`\overrightarrow{B}=\overrightarrow{B}_{\theta}\,(\rho)\;\overrightarrow{e_{\theta}}`$ en coordonnées cylindriques pour un fi infini.
-!!!! * $`\overrightarrow{B}=\overrightarrow{B}_{z}\,(\rho)\;\overrightarrow{e_z}`$ en coordonnées cylindriques pour une bobine infinie.
-!!!!
-!!!! Cela sera d'autant plus vrai vrai en électromagnétisme. Par exemple l'étude du champ électromagnétique $`(\overrightarrow{E}, \overrightarrow{B})`$ créé par un fil conducteur parcouru par un courant variable donnera :    
-!!!! $`\left |\begin{array}{l} \quad\overrightarrow{E}=\overrightarrow{E}_{\rho}\,(\rho,z)\;\overrightarrow{e_{\rho}}+\overrightarrow{E}_z\,(\rho,z)\;\overrightarrow{e_z} \\ \quad\overrightarrow{B}=\overrightarrow{B}_{\theta}\,(\rho,z)\;\overrightarrow{e_{\theta}} \end{array}\right.`$
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