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@@ -394,12 +394,14 @@ en tout point $`P`$ de la spire parcourue par le courant $`I`$ créé
 $`\hspace{2cm}=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot R\,d\varphi\,\overrightarrow{e_{\varphi}}\land d\,\overrightarrow{e_d}}{d^3}`$   
 
 *$`\hspace{2cm}=\dfrac{\mu_0\,I}{4\pi}\cdot\dfrac{R\,d\varphi}{d^2}\cdot \overrightarrow{e_{\varphi}}\wedge \overrightarrow{e_d}`$*  
+<br>
 
 * **Pour tout point $`P`$** de la spire portant l'élément de courant $`I\,\vec{dl}_P`$ de la spire
 **existe $`P'`$** point sur la spire *symétrique de $`P`$ par rapport an centre $`O`$*
 de la spire, qui porte l'élément de courant $`I\,\overrightarrow{dl}_P'`$ 
 **tel que**    
 **$`\mathbf{I\,\overrightarrow{dl}_P' = - I\,\overrightarrow{dl}_P}`$**.   
+<br>
 
 * La figure suivante montre une coupe de la spire dans le *plan $`\mathcal{P}`$* qui 
 *contient l'axe $`Oz`$ et* les points *$`P`$ et $`P'`$*.    
@@ -407,6 +409,7 @@ de la spire, qui porte l'élément de courant $`I\,\overrightarrow{dl}_P'`$
    * les vecteurs $`I\,\overrightarrow{dl}_P`$ et $`I\,\overrightarrow{dl}_{P'}`$ sont perpendiculaires à $`\mathcal{P}`$,  
    Donc, de par les propriétés du produit vectoriel, les champs magnétiques élémentaires **$`\overrightarrow{dB}_{P\rightarrow M}`$
    et $`\overrightarrow{dB}_{P'\rightarrow M}`$** créés **appartiennent à $`\mathcal{P}`$**.   
+   <br>
 
 * La *symétrie* de $`\overrightarrow{dB}_{P\rightarrow M}`$ et $`\overrightarrow{dB}_{P'\rightarrow M}`$ par rapport
   à l'axe $`Oz`$ montre que la **somme de ces deux contributions** au champ magnétique total $`\overrightarrow{dB}_{M}`$
@@ -418,12 +421,15 @@ de la spire, qui porte l'élément de courant $`I\,\overrightarrow{dl}_P'`$
   <br>
   et tu peux écrire :   
   <br>
-  **$`\displaystyle\overrightarrow{B_M}`$**$`\;=\int_{P\in\mathcal{C}}\overrightarrow{dB}_{P\rightarrow M}`$   
-  $`\displaystyle\hspace{2cm}= \int_{P\in\mathcal{C}} dB_{P,z}\;\overrightarrow{e_z}`$   
-  *$`\displaystyle\hspace{2cm}=\int_{P\in\mathcal{C}} sin\,\alpha dB_P\times\overrightarrow{e_z}`$*   
-  $`\displaystyle\hspace{2cm}=sin\,\alpha \int_{\varphi}=0}^{2\pi} \dfrac{\mu_0\,I}{4\pi}\cdot\dfrac{R\,d\varphi}{d^2}\;\overrightarrow{e_z}`$   
-  $`\displaystyle\hspace{2cm}=\dfrac{\mu_0\,I}{4\pi}\cdot\dfrac{R}{d^2}  \;\left[\varphi\right]_0^{2\pi}\;\overrightarrow{e_z}`$   
-  *$`\hspace{2cm}\dfrac{\mu_0\,I}{2}\dfrac{R\;sin\,\alpha}{d^2}\;\overrightarrow{e_z}`$*   
+  **$`\displaystyle\overrightarrow{B_M}`$**$`\displaystyle\;\,=\int_{P\in\mathcal{C}}\overrightarrow{dB}_{P\rightarrow M} = \int_{P\in\mathcal{C}} dB_{P,z}\;\overrightarrow{e_z}`$   
+  <br>
+  *$`\displaystyle\hspace{1cm}=\int_{P\in\mathcal{C}} sin\,\alpha\; dB_P\times\overrightarrow{e_z}`$*   
+  <br>
+  $`\displaystyle\hspace{1cm}=sin\,\alpha \int_{\varphi=0}^{2\pi} \dfrac{\mu_0\,I}{4\pi}\cdot\dfrac{R\,d\varphi}{d^2}\;\overrightarrow{e_z}`$   
+  <br>
+  $`\displaystyle\hspace{1cm}=\dfrac{\mu_0\,I}{4\pi}\cdot\dfrac{R}{d^2}  \;\Big[\varphi\Big]_0^{2\pi}\;\overrightarrow{e_z}`$    
+  <br>
+  *$`\hspace{1cm}=\dfrac{\mu_0\,I}{2}\dfrac{R\;sin\,\alpha}{d^2}\;\overrightarrow{e_z}`$*