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@@ -64,26 +64,26 @@ en tout point de l'espace.
 Les expressions de divergence des champs $`\mathbf{\overrightarrow{E}}`$ et $`\mathbf{\overrightarrow{E}}`$ restent inchangées par rapport à leurs expressions en champs statiques.   
 Ainsi :
 
-* $`\mathbf{div \overrightarrow{E} = \dfrac{\rho}{\epsilon_0}}`$   
+* $`div \overrightarrow{E} = \dfrac{\rho}{\epsilon_0}`$   
    Le théorème de Gauss établi en électrostatique reste vrai dans le cadre de l'électromagnétisme, et prends le nom de théorème de Gauss-Ampère.
 
-* $`\mathbf{div \overrightarrow{B} = 0}`$  
+* $`div \overrightarrow{B} = 0`$  
   ...    
 
-Les expressions de rotationnel des champs $`\mathbf{\overrightarrow{E}}`$ et $`\mathbf{\overrightarrow{E}}`$ sont modifiées par rapport aux cas statiques. Chacune d'elle couple les champs $`\mathbf{\overrightarrow{E}}`$ et $`\mathbf{\overrightarrow{E}}`$. Elles fondent les propriétés du champs électromagnétique $`\mathbf{(\overrightarrow{E}\,,\,\overrightarrow{B})}`$.
+Les expressions de rotationnel des champs $`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{E}`$ sont modifiées par rapport aux cas statiques. Chacune d'elle couple les champs $`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{E}`$. Elles fondent les propriétés du champs électromagnétique $`(\overrightarrow{E}\,,\,\overrightarrow{B})`$.
 
-* $`\mathbf{\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{E} = -\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}}`$,    
+* $`\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{E} = -\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}`$,    
 Équation de ... qui montrent qu'un champ électrique résulte d'un champ magnétique variable dans le temps.
 
-* $`\mathbf{\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{B} = \mu_0\;\overrightarrow{j} +
-\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t}}`$,   
+* $`\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{B} = \mu_0\;\overrightarrow{j} +
+\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t}`$,   
 Équation de ... qui montrent qu'un champ magnétique résulte d'un champ électrique variable dans le temps.
 
-$`\mathbf{\rho}`$ est la densité volumique de charge totale. 
-$`\mathbf{\overrightarrow{j}}`$ est la densité volumique de courant totale. 
+$`\rho`$ est la densité volumique de charge totale. 
+$`\overrightarrow{j}`$ est la densité volumique de courant totale. 
 
 !! *Pour aller plus loin:*   
-!! Cette remarque, que $`\mathbf{\rho=\rho_{totale}}`$ et $`\mathbf{\overrightarrow{j}\overrightarrow{j}_{total}}`$ prendra toute sont importance dans l'étude des équation de Maxwell dans les mieux matériels. En effet :   
+!! Cette remarque, que $`\rho=\rho_{totale}`$ et $`\overrightarrow{j}\overrightarrow{j}_{total}`$ prendra toute sont importance dans l'étude des équation de Maxwell dans les mieux matériels. En effet :   
 !! À la densité volumique de charge libre...
 
 #### Équations de Maxwell et conservation de la charge