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@@ -60,65 +60,65 @@ $`\def\PSclosed{\mathscr{S}_{\displaystyle\tiny\bigcirc}}`$
 
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-### Electrostático
+### Electrostática
 
 #### Ley de Coulomb
 
-Sean **dos cargas eléctricas puntuales inmóviles** las cualess desde el punto de vista referencial del observador 
-la *carga $`q_1`$ al punto $`P_1`$* y la *carga $`q_2`$ al punto $`P_2`$ *del espacio.
+Sean **dos cargas eléctricas puntuales inmóviles** cualquieras desde el marco de referencia del observador 
+la *carga $`q_1`$ en el punto $`P_1`$* y la *carga $`q_2`$ en el punto $`P_2`$ * en el espacio.
 
-Chacune de ces deux charge exerce une force électrique de Coulomb sur l'autre.
+Cada una de estas dos cargas ejerce una fuerza eléctrica de Coulomb sobre la otra.
 
-La **loi de Coulomb** exprime la *force $`\overrightarrow{F_{12}}`$* qu'exerce la charge $`q_1`$ sur la charge $`q_2`$* :
+La **ley de Coulomb** expresa la *fuerza $`\overrightarrow{F_{12}}`$* que ejerce la carga $`q_1`$ sobre la carga $`q_2`$* :
 
 **$`\mathbf{ \overrightarrow{F_{12}}=\dfrac{1}{4\pi\epsilon_0}\cdot q_1 \, q_2\cdot\dfrac{\overrightarrow{P_1P_2}}{\lVert\overrightarrow{P_1P_2} \rVert^3}}`$**.
 
-Dans un repère de l'espace de point origine $`O`$ où chaque charge $`q_i`$ en un point $`P_i`$ est repérée par son vecteur position $`\overrightarrow{r_i}=\overrightarrow{OP_i}`$, la loi de Coulomb se réécrit :
+En un marco de referencia del espacio con origen en $`O`$ donde cada carga $`q_i`$ en un punto $`P_i`$ está representado por su vector posición $`\overrightarrow{r_i}=\overrightarrow{OP_i}`$, la ley de Coulomb se reescribe :
 
 $`\overrightarrow{F_{12}}=\dfrac{1}{4\pi\epsilon_0}\cdot \dfrac{q_1 \, q_2}{\lVert\overrightarrow{r_2}-\overrightarrow{r_1}\rVert^3}\cdot (\overrightarrow{r_2}-\overrightarrow{r_1})`$,
 
-ou encore,
+o bien,
 
 **$`\mathbf{ \overrightarrow{F_{12}}=\dfrac{1}{4\pi\epsilon_0}\cdot \dfrac{q_1 \, q_2}{r_{12}^3}\cdot\overrightarrow{e_{12}}}`$**,   
 
-avec **$`\mathbf{\overrightarrow{r_{12}}=\overrightarrow{r_2}-\overrightarrow{r_1}}`$**$`=\overrightarrow{P_1P_2}\quad`$ et 
+con **$`\mathbf{\overrightarrow{r_{12}}=\overrightarrow{r_2}-\overrightarrow{r_1}}`$**$`=\overrightarrow{P_1P_2}\quad`$ y 
 **$`\mathbf{\quad\overrightarrow{e_{12}}=\dfrac{\overrightarrow{r_{12}}}{\lVert \overrightarrow{r_{12}} \rVert}}`$**
 
 
 #### Campo electrostático
 
-La force de Coulomb se réécrit simplement :
+La fuerza de Coulomb se reescribe simplemente :
 
 $` \overrightarrow{F_{12}}=\left(\dfrac{1}{4\pi\epsilon_0}\cdot \dfrac{q_1}{r_{12}^3}\cdot\overrightarrow{e_{12}}\right) \times q_2`$, 
 
-ce qui permet de définir la grandeur physique entre parenthèse comme le champ électrostatique  $`\overrightarrow{E_{12}}`$ créé par la charge $`q_1`$ immobile en $`\overrightarrow{r_1}`$ au point $`\overrightarrow{r_2}`$.    
+lo que permite definir la cantidad física entre paréntesis como el campo electrostático $`\overrightarrow{E_{12}}`$ creado por la carga $`q_1`$ inmóvil en $`\overrightarrow{r_1}`$ en el punto $`\overrightarrow{r_2}`$.    
 
 $`\overrightarrow{F_{12}}=\overrightarrow{E_{12}} \times q_2\quad`$ (eq 1),
 
-avec $`\quad\overrightarrow{E_{12}}=\dfrac{1}{4\pi\epsilon_0}\cdot \dfrac{q_1}{r_{12}^3}\cdot\overrightarrow{e_{12}}`$,   
+con $`\quad\overrightarrow{E_{12}}=\dfrac{1}{4\pi\epsilon_0}\cdot \dfrac{q_1}{r_{12}^3}\cdot\overrightarrow{e_{12}}`$,   
 
-Si $`\overrightarrow{E_{12}}`$ est connu, alors une charge $`q_2`$ située en $`\overrightarrow{r_2}`$
-est soumise à la force de Coulomb
-$`\overrightarrow{F_{12}}=\overrightarrow{E_{12}} \times q_2`$ due à la charge $`q_1`$.
+Si $`\overrightarrow{E_{12}}`$ es conocido, entonces una carga $`q_2`$ situada en $`\overrightarrow{r_2}`$
+está sujeta a la ley de Coulomb
+$`\overrightarrow{F_{12}}=\overrightarrow{E_{12}} \times q_2`$ debido a la carga $`q_1`$.
 
-La loi de Coulomb n'a aucune exigence sur la valeur de la charge $`q_2`$ ni sur sa position $`\overrightarrow{r_2}`$ tant que $`\overrightarrow{r_2}\ne \overrightarrow{r_1} `$, si bien que nous pouvons généraliser le vecteur $`\overrightarrow{r_2}`$ à tout vecteur $`\overrightarrow{r}`$ de l'espace
-et $`q_2`$ à toute charge élémentaire $`q`$.
+La ley de Coulomb no depende del valor de la carga $`q_2`$ ni de su posición $`\overrightarrow{r_2}`$ tal que $`\overrightarrow{r_2}\ne \overrightarrow{r_1} `$, si bien podemos generalizar el vector $`\overrightarrow{r_2}`$ a todo vector $`\overrightarrow{r}`$ en el espacio
+y $`q_2`$ a toda carga elemental $`q`$.
 
-Nous pouvons ainsi considérer que la charge $`q_1`$ est la source dans tout l'espace d'un champ électrostatique $`\overrightarrow{E_1}`$ dont l'expression en tout point  $`\overrightarrow{r}`$ de l'espace est :
+Podemos de este modo considerar que la carga $`q_1`$ es la fuente de todo el espacio de un campo electrostrático $`\overrightarrow{E_1}`$ cuya expresión en cualquier punto $`\overrightarrow{r}`$ del espacio es:
 
  $`\overrightarrow{E_{1}}(\overrightarrow{r})=\dfrac{1}{4\pi\epsilon_0}\cdot \dfrac{q_1}{\lVert \overrightarrow{r}-\overrightarrow{r_1}\rVert^3}\cdot(\overrightarrow{r}-\overrightarrow{r_1})`$,
 
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-Le premier terme indique
+El primer término indica
 
-Plutôt que de s'intéresser à la force créée entre deux charges ponctuelles immobiles en deux points de l'espace, il est intéressant de déomposer le problème en deux étapes :
+En cambio, que de interesarse en la fuerza creada entre dos cargas puntuales inmóviles en dos puntos en el espacio, es interesante descomponer el problema en dos etapas:
 
-* La charge 
+* La carga 
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-#### Quelles sont les causes d'un champ électrique stationnaire ?
+#### ¿Cuáles son las causas de un campo eléctrico estacionario?
 
-* Les causes d'un champ magnétique sont des **charges électriques immobiles** dans le référentiel d'observation.
+* Las causas de un campo magnético son las **cargas eléctricas inmóviles** dans le référentiel d'observation.
 
 
 #### Comment créer un champ électrique stationnaire ?