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@@ -159,65 +159,62 @@ $`\Phi_E = \displaystyle \oiint_{S\leftrightarrow\tau} \overrightarrow{E}\cdot\o
 
 --------------------
 
+<!------------------------------
 *[ELECMAG4-20]*
 
 [ES] (auto-trad) *Ley de Faraday* <br>
 [FR] (CME)  *Loi de Faraday* <br>
 [EN] (auto-trad)  <br>
+----------------------------->
+
+__Loi de Maxwell-Faraday__
 
-[FR] (CME), [ES] (...)?, [EN] (...)?
 $`\displaystyle\iint_S \overrightarrow{rot} \,\overrightarrow{E}\cdot \overrightarrow{dS}
 = -\displaystyle\iint_{S \leftrightarrow \tau} \dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}\cdot \overrightarrow{dS}`$
 
+<!----------------------
 [ES] (auto-trad) Mecánica newtoniana : espacio y el tiempo son desacoplados $`\Longrightarrow`$ orden de integración
 / derivación entre variables de espacio y tiempo no importa.<br>
 [FR](CME) Mécanique newtonienne : espace et temps sont découplés $`\Longrightarrow`$ l'ordre d'intégration / différenciation entre 
 variables d'espace et de temps n'importe pas.<br>
-[EN](auto-trad)  <br>
+[EN](auto-trad)
+---------------------->
+
+En mécanique newtonnienne, l'espace et le temps sont découplés. Ainsi l'ordre d'intégration / différenciation entre 
+variables d'espace et de temps n'importe pas, et je peuix écire :
 
-[FR] (CME), [ES] (...)?, [EN] (...)? <br>
 $`\displaystyle\iint_S \overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E}\cdot \overrightarrow{dS}`$ 
 $`\;= - \dfrac{\partial}{\partial t} \left( \displaystyle\iint_S \overrightarrow{B}\cdot \overrightarrow{dS}\right)`$
 
+<!-----------------------------------------
 [ES] (auto-trad) :<br>
 [FR] (CME) Théorème de Stokes = théorème du rotationnel : pour tout champ vectoriel $`\vec{X}`$ :<br>
 [EN] (auto-trad) Stokes' theorem  : for all vectorial field $`\vec{X}`$ :<br>
+------------------------------------------>
+
+Pour faire apparaître directement le champ électrique $`\overrightarrow{E}`$ et non sa propriété locale 
+$`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E}`$, je peux utiliser le théorème de Stoke
 
-[FR] (CME), [ES] (...)?, [EN] (...)? <br>
 $`\displaystyle\iint_{S} \;\overrightarrow{rot}\;\overrightarrow{X} \cdot dS 
-= \displaystyle \oint_{\Gamma\leftrightarrow S} \overrightarrow{X}\cdot\overrightarrow{dl}`$
+= \displaystyle \oint_{\Gamma\leftrightarrow S} \overrightarrow{X}\cdot\overrightarrow{dl}`$.
+
+Appliqué au champ électrique, il donne :
 
-[FR] (CME), [ES] (...)?, [EN] (...)? <br>
 $`\displaystyle\iint_{S} \overrightarrow{rot} \,\overrightarrow{E}\cdot \overrightarrow{dS}`$
-$`\;= \displaystyle \oint_{\Gamma\leftrightarrow S} \overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dl}
-= fem = \mathcal{C}_E`$
+$`\;= \displaystyle \oint_{\Gamma\leftrightarrow S} \overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dl}`$
 
+J'y reconnais la circulation d'un champ électrique $`{C}_E`$, la grandeur physique associée est une tension.   
+L'équation de Maxwell-Faraday s'exprime finalement :
 
-[FR] (CME), [ES] (...)?, [EN] (...)? <br>
-$`fem = \mathcal{C}_E = \mathcal{E} 
-= \displaystyle \oint_{\Gamma\leftrightarrow S} \overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dl}`$
+$`\displaystyle \oint_{\Gamma\leftrightarrow S} \overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dl}`$
 $`\;= - \dfrac{\partial}{\partial t} \left( \displaystyle\iint_S \overrightarrow{B}\cdot \overrightarrow{dS}\right)
-= - \dfrac{\partial \Phi_B}{\partial t}`$ 
+= - \dfrac{\partial \Phi_B}{\partial t}=\mathcal{C}_E\quad\text(tension)`$ 
 
+<!----------------------------
 [ES] (auto-trad) :<br>
 [FR] (CME) Théorème d'Ostrogradsky = théorème de la divergence : pour tout champ vectoriel $`\vec{X}`$ :<br>
 [EN] (auto-trad) Ostrogradsky’s theorem = divergence theorem : for all vectorial field $`\vec{X}`$ :<br>
-
-[FR] (CME), [ES] (...)?, [EN] (...)? <br>
-$`\displaystyle\iiint_{\tau} div\;\overrightarrow{X} \cdot d\tau = \displaystyle 
-\oiint_{S\leftrightarrow\tau} \overrightarrow{X}\cdot\overrightarrow{dS}`$
-
-Stokes' theorem , for all vectorial field $`\vec{X}`$ :
-
-$`\displaystyle\iint_{S} \;\overrightarrow{rot}\;\overrightarrow{X} \cdot dS = \displaystyle 
-\oint_{\Gamma\leftrightarrow S} \overrightarrow{X}\cdot\overrightarrow{dl}`$
-
-$`\displaystyle\oint_{\Gamma}\overrightarrow{H} \cdot \overrightarrow{dl}=
-\underset{S\leftrightarrow\Gamma}{\iint{\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{dS}}}`$
-
-$`\displaystyle\left. \dfrac{dQ}{dt}\right|_S   =\oint_S \vec{j} \cdot \vec{dS}`$
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 #### Le champ électromagnétique