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Update 12.temporary_ins/90.electromagnetism-in-vacuum/20.electromagnetic-waves-vacuum/20.overview/cheatsheet.fr.md

12.temporary_ins/90.electromagnetism-in-vacuum/20.electromagnetic-waves-vacuum/20.overview/cheatsheet.fr.md

@@ -104,14 +104,12 @@ schéma de démonstration à faire, puis modifier :
 à la direction de propagation* représentée par un vecteur unitaire $`\overrightarrow{u}`$ : le **champ électromagnétique $`[\,\overrightarrow{E}\,;\,\overrightarrow{B}\;]`$** 
 est dit *transverse*.
 
-#### Comment décrire simplement une OPPM ?
+#### Comment écrire simplement l'expression d'une OPPM ?
 
-*  L'**écriture générale** d'une OPPM $`\big\overrightarrow{E}\,\overrightarrow{B}\big)`$ dans un *repère cartésien direct $`(O, \overrightarrow{e_x}, \overrightarrow{e_y}, \overrightarrow{e_z})`$ 
+*  L'**écriture générale** d'une OPPM $`\big(\overrightarrow{E}\,\overrightarrow{B}\big)`$ dans un *repère cartésien direct $`\mathbf{(O, \overrightarrow{e_x}, \overrightarrow{e_y}, \overrightarrow{e_z})}`$ 
 quelconque* de l'espace, est :
 
-   * pour le champ électrique :   
-<br>
-$`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|
+$`\overrightarrow{E}=\left|
    \begin{array}{l}
       E_x=E_0x\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_x)\\
       E_y=E_0y\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_y)\\
@@ -119,9 +117,7 @@ $`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|
    \end{array}
    \right.`$
 
-   * pour le champ magnétique :   
-<br>
-$`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{B}=\left|
+$`\overrightarrow{B}=\left|
    \begin{array}{l}
       B_x=B_0x\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_x)\\
       B_y=B_0y\cdot cos(\pm\,\overrightarrow{k}\cdot\overrightarrow{r}\pm \omega\,t+\phi_y)\\
@@ -129,28 +125,28 @@ $`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{B}=\left|
    \end{array}
    \right.`$
    
-* Les champs ($`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{B}`$) sont totalement déterminés :
-   * par les équations de Maxwell
+* Les champs **$`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{B}`$** sont **liés** :
+   * par les *équations de Maxwell*.
    * plus simplement par la propriété de 
-l'OPPM, $`\overrightarrow{k}\land\overrightarrow{E}=\omega\;\overrightarrow{B}`$   
-&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;$`\Longrightarrow`$ La connaissance de $`\overrightarrow{E}`$ ou $`\overrightarrow{B}`$, suffit.
-&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;$`\Longrightarrow`$ En général, je garde l'expression de $`\overrightarrow{E}`$.
+l'OPPM, *$`\mathbf{\overrightarrow{k}\land\overrightarrow{E}=\omega\;\overrightarrow{B}}`$*   
+&nbsp;&nbsp;$`\Longrightarrow`$ La connaissance de *$`\overrightarrow{E}`$ ou $`\overrightarrow{B}`$ suffit*.   
+&nbsp;&nbsp;$`\Longrightarrow`$ En général, l'expression de **$`\overrightarrow{E}`$ est gardée**.
 
-* Je peux toujours choisir l'un des vecteurs de la base en direction et sens de $`\overrightarrow{k}`$.  
+* Je peux toujours **choisir l'un des vecteurs de base en direction et sens de $`\overrightarrow{k}`$**.  
 L'écriture de l'OPPM se simplifie alors.   
 Exemple avec $`\overrightarrow{e_z}=\overrightarrow{k}/k :   
 <br>
-$`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|
+$`\overrightarrow{E}=\left|
    \begin{array}{l}
       E_x=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_x)\\
       E_y=E_0y\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_y)\\
-      E_z=0\\
+      E_z=0
    \end{array}
    \right.`$   
 
 ##### OPPM polarisée rectilignement
 
-* Je peux toujours choisir un deuxième vecteur de base en direction de la direction de $`\overrightarrow{E}`$.  
+* Je peux toujours **choisir un deuxième vecteur de base en direction de la direction de $`\overrightarrow{E}`$**.  
 L'écriture de l'OPPM se simplifie alors.   
 Exemple d'une OPPM se propageant selon $`\overrightarrow{e_z}`$ et polarisée ractilignement selon $`\overrightarrow{e_x}`$
 <br>