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......@@ -239,22 +239,22 @@ $`\begin{align}
<br>
*$`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B} = \mu_0\,\overrightarrow{j}`$*
<br>
implique qu'en tout point de l'espace, le rotationnel du champ magnétique **$`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}`$**
*implique* qu'en tout point de l'espace, le rotationnel du champ magnétique **$`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}`$**
a la **même direction que** le vecteur densité volumique de courants **$`\overrightarrow{j}`$**
* *Ici*, la distribution de courants étudiée est caractérisée par, un tout point de l'espace,
un vecteur densité volumique de courants **$`\overrightarrow{j}`$** est **dirigé selon $`\overrightarrow{e_z}`$**.
* *Ici*, la distribution de courants étudiée est caractérisée par, en tout point de l'espace,
un vecteur densité volumique de courants **$`\overrightarrow{j}`$ dirigé selon $`\overrightarrow{e_z}`$**.
* Ainsi, les composantes de $`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}`$ selon $`\overrightarrow{e_{\rho}}`$
et $`\overrightarrow{e_{\varphi}}`$ sont nulles, et l'*expression du rotationnel de $`\overrightarrow{B}`$
se réduit* :
et $`\overrightarrow{e_{\varphi}}`$ sont nulles, et l'*expression du rotationnel de $`\overrightarrow{B}`$ se réduit* :
<br>
**$`\boldsymbol{\mathbf{\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B} =
\left(\dfrac{1}{\rho}\,\dfrac{\partial B_z}{\partial\varphi}\;-\;\dfrac{\partial B_{\varphi}}
{\partial z}\right)\,\overrightarrow{e_{\rho}}}}`$**
* Bien sûr, ce résultat se retrouve en considérant l'expression du champ mégnétique
réduite par les invariances et symétries de la distribution de courant.
* Bien sûr, l'expression de $`\overrightarrow{B}`$ réduite par les invariances et symétries
de la distribution de courants permet de confirmer ce résultat, et de réduire encore
l'expression de $`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}`$.
#### Qu'implique la direction de $`\overrightarrow{B}`$ ?
......
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