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@@ -389,22 +389,26 @@ Le retard $`\Delta t`$ du faisceau 2 sur le faisceau 1 au retour sur la séparat
 Pour vérifier si les deux expressions du retard $`\Delta t`$ sont équivalentes, comparons-les :
 
 1. **Expression dans le référentiel de l'interféromètre :**
-   $`\Delta t = \frac{2LV^2}{c(c^2 - V^2)}`$
+   $`\Delta t = \dfrac{2LV^2}{c(c^2 - V^2)}`$
 
 2. **Expression dans le référentiel de l'éther :**
-   $`\Delta t = \frac{2Lc}{c^2 - V^2} - \frac{2L}{\sqrt{c^2 - V^2}}`$
+   $`\Delta t = \dfrac{2Lc}{c^2 - V^2} - \dfrac{2L}{\sqrt{c^2 - V^2}}`$
 
 Pour vérifier l'équivalence, simplifions l'expression dans le référentiel de l'éther :
 
-$`\Delta t = \frac{2Lc}{c^2 - V^2} - \frac{2L}{\sqrt{c^2 - V^2}} = \frac{2Lc - 2L\sqrt{c^2 - V^2}}{c^2 - V^2}`$
+$`\Delta t = \dfrac{2Lc}{c^2 - V^2} - \dfrac{2L}{\sqrt{c^2 - V^2}}`$
+
+$`= \frac{2Lc - 2L\sqrt{c^2 - V^2}}{c^2 - V^2}`$
 
 En multipliant le numérateur et le dénominateur par $`c + \sqrt{c^2 - V^2}`$ :
 
-$`\Delta t = \frac{(2Lc - 2L\sqrt{c^2 - V^2})(c + \sqrt{c^2 - V^2})}{(c^2 - V^2)(c + \sqrt{c^2 - V^2})}`$
+$`\Delta t = \dfrac{(2Lc - 2L\sqrt{c^2 - V^2})(c + \sqrt{c^2 - V^2})}{(c^2 - V^2)(c + \sqrt{c^2 - V^2})}`$
 
 Simplifions le numérateur :
 
-$`(2Lc - 2L\sqrt{c^2 - V^2})(c + \sqrt{c^2 - V^2}) = 2Lc^2 + 2Lc\sqrt{c^2 - V^2} - 2Lc\sqrt{c^2 - V^2} - 2L(c^2 - V^2) = 2Lc^2 - 2Lc^2 + 2LV^2 = 2LV^2`$
+$`(2Lc - 2L\sqrt{c^2 - V^2})(c + \sqrt{c^2 - V^2})`$
+
+$`= 2Lc^2 + 2Lc\sqrt{c^2 - V^2} - 2Lc\sqrt{c^2 - V^2} - 2L(c^2 - V^2) = 2Lc^2 - 2Lc^2 + 2LV^2 = 2LV^2`$
 
 Le dénominateur devient :
 
@@ -412,9 +416,11 @@ $`(c^2 - V^2)(c + \sqrt{c^2 - V^2}) = (c - V)(c + V)(c + \sqrt{c^2 - V^2}) = (c
 
 Cependant, nous pouvons simplifier directement en remarquant que :
 
-$`\Delta t = \frac{2LV^2}{(c^2 - V^2)(c + \sqrt{c^2 - V^2}) / (c + \sqrt{c^2 - V^2})} = \frac{2LV^2}{c(c^2 - V^2)}`$
+$`\Delta t = \dfrac{2LV^2}{(c^2 - V^2)(c + \sqrt{c^2 - V^2}) / (c + \sqrt{c^2 - V^2})} = \frac{2LV^2}{c(c^2 - V^2)}`$
 
-Ainsi, les deux expressions du retard $`\Delta t`$ sont bien équivalentes, sans avoir besoin de faire l'approximation $`V \ll c`$. Cela montre que le retard entre les faisceaux est le même dans les deux référentiels, comme attendu en physique classique.
+Ainsi, les deux expressions du retard $`\Delta t`$ sont bien équivalentes, sans avoir besoin de faire l'approximation 
+$`V \ll c`$. Cela montre que le retard entre les faisceaux est le même dans les deux référentiels, comme attendu 
+en physique classique.