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@@ -355,7 +355,7 @@ en sachant que *$`\overrightarrow{B}=B_{\varphi}(\rho_M)\,\overrightarrow{e_{\va
 
 * **Les résultats précédents**
    * $`\overrightarrow{B}(\rho,\varphi,z) = B_{\varphi}(\rho)\,\overrightarrow{e_{\varphi}}`$
-   * $`\oint_{\Gamma_A} \overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl} = \pm 2\,\pi\;\rho_M\;B_{\varphi}(\rho_M)`$   
+   * $`\oint_{\Gamma_A} \overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl} = \pm \;2\pi\;\rho_M\;B_{\varphi}(\rho_M)`$   
      _le signe_ _$`+\text{ ou }-`$_ _dépendant de l'orientation de_ $`\Gamma_A`$ _choisie_
 
   sont *communs à toutes les distributions de courants de type $`\overrightarrow{j} = j_z(\rho)\,\overrightarrow{e_z}`$*.
@@ -404,7 +404,7 @@ $`\Longrightarrow`$ le *sens du courant* dans le solénoïde est donc *donné pa
 * Il *résulte de la synthèse des résultats* précédents.
 
 * L'**égalité entre les deux termes** du théorème d'Ampère *donne la composante $`B`$*
-  du champ $`\overrightarrow{B}=B\,\overrightarrow{e_[\varphi}]}`$ en tout point de l'espace :
+  du champ $`\overrightarrow{B}=B\,\overrightarrow{e_{\varphi}}`$ en tout point de l'espace :
   <br>
   $`\left.\begin{align}
    &\oint_{\mathcal{S}_A}\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}\color{brown}{=\mu_0\sum\overline{I}}\\
@@ -415,7 +415,7 @@ $`\Longrightarrow`$ le *sens du courant* dans le solénoïde est donc *donné pa
   <br>
   Ne pas oublier le terme $`\mu_0`$.
 
-* L'écriture complète s'écrit **$`\overrightarrow{B}=B\,\overrightarrow{e_[\varphi}}`$** 
+* L'écriture complète s'écrit **$`\overrightarrow{B}=B\,\overrightarrow{e_{\varphi}}`$** 
   *en remplaçant sa composante $`B`$ par son expression.*
 
 <br>