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@@ -550,31 +550,29 @@ en tout point $`P`$ de la spire, telle que :
 figure
 
 
-* **Paramétrons le problème** avec les *grandeurs physiques intermédiaires* que nous estimons *utiles* 
 
-figure
+##### Expression du champ électrique élémentaire
 
+* Exprimons $`\overrightarrow{dE}_{P\rightarrow M}`$ en fonction des données de l'étude, soit 
+  le rayon $`R`$ de la spire, la coordonnée $`z_M`$, et les vecteurs
+  $`\overrightarrow{e_{\rho}},\,\overrightarrow{e_{\varphi}},\,\overrightarrow{e_z}`$ de la base d'étude :
 
    * le vecteur $`,\overrightarrow{PM}`$ se décompose en   
-     **$`\overrightarrow{PM}=\overrightarrow{PO}+\overrightarrow{OM}=-R\,\overrightarrow{e_{\rho}+z_m\,\overrightarrow{e_z}`$**. 
-   * l'angle $`\alpha =\widehat{OMP}`$ :   
-     Les coordonnées cylindriques sont orthonormées ($`\overrightarrow{e_{\rho}\perp\overrightarrow{e_z}`$) donc
+     **$`\overrightarrow{PM}=\overrightarrow{PO}+\overrightarrow{OM}=-R\,\overrightarrow{e_{\rho}}+z_m\,\overrightarrow{e_z}`$**. 
+   * Les coordonnées cylindriques sont orthonormées ($`\overrightarrow{e_{\rho}}\perp\overrightarrow{e_z}`$) donc
      l'angle $`\alpha =\widehat{OMP}`$ est droit, le triangle (OMP) est rectangle en $`O`$.   
-   * la *distance $`d=||\,\overrightarrow{PM}\,||`$* qui intervient dans la loi de Coulomb.  
-     le *théorème de Pythagore* appliqué au triangle (OMP) au permet d'écrire     
+     Ainsi la *distance $`d=||\,\overrightarrow{PM}\,||`$* qui intervient dans la loi de Coulomb, 
+     grâce au *théorème de Pythagore* appliqué au triangle (OMP), s'exprime :     
      **$`d = \sqrt{(-R)^2+z_M^2}=(R^2+z_M^2)^{1/2}`$**
 
-
-##### Expression du champ électrique élémentaire
-
-* Calculons le **champ électrique élémentaire** au point $`M`$ créé par la charge en $`P`$ :<br>
+* Le **champ électrique élémentaire** au point $`M`$ créé par la charge en $`P`$ se réécrit donc :<br>
 <br>
 *$`\overrightarrow{dE}_{P\rightarrow M}`$* 
 $`\quad=\quad\dfrac{\dens^{2D}\cdot dS_P}{4\pi\epsilon_0}\cdot\dfrac{\overrightarrow{PM}}{||\,\overrightarrow{PM}\,||^{\,3}}`$   
 <br>
 $`\hspace{2.3cm}=\quad\dfrac{\dens^{2D}\cdot \rho_M\,d\varphi\,d\rho}{4\pi\epsilon_0}\cdot\dfrac{\overrightarrow{PM}}{d^3}`$   
 <br>
-**$`\hspace{2.3cm}=\quad\dfrac{\dens^{2D}}{4\pi\epsilon_0}\cdot\dfrac{-R\,\overrightarrow{e_{\rho}+z_m\,
+**$`\hspace{2.3cm}=\quad\dfrac{\dens^{2D}}{4\pi\epsilon_0}\cdot\dfrac{-R\,\overrightarrow{e_{\rho}}+z_m\,
 \overrightarrow{e_z}}{(R^2+z_M^2)^{3/2}}\;\rho_M\,d\varphi\,d\rho`$**