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Update 12.temporary_ins/90.electromagnetism-in-vacuum/20.electromagnetic-waves-vacuum/20.overview/cheatsheet.fr.md

12.temporary_ins/90.electromagnetism-in-vacuum/20.electromagnetic-waves-vacuum/20.overview/cheatsheet.fr.md

@@ -132,12 +132,11 @@ l'OPPM, *$`\mathbf{\overrightarrow{k}\land\overrightarrow{E}=\omega\;\overrighta
   $`\Longrightarrow`$ La connaissance de *$`\overrightarrow{E}`$ ou $`\overrightarrow{B}`$ suffit*.   
   $`\Longrightarrow`$ En général, l'expression de **$`\overrightarrow{E}`$ est gardée**.
 
-* Je peux toujours **choisir l'un des vecteurs de base en direction et sens de $`\overrightarrow{k}`$**.  
+* Je peux toujours choisir l'**un des vecteurs de base** *en direction et sens de $`\overrightarrow{k}`$*.  
 L'écriture de l'OPPM se simplifie alors.   
-Exemple avec $`\overrightarrow{e_z}=\overrightarrow{k}/k :   
+_Exemple avec $`\overrightarrow{e_z}=\overrightarrow{k}/k :_   
 <br>
-$`\overrightarrow{E}=\left|
-   \begin{array}{l}
+$`\overrightarrow{E}=\left|\begin{array}{l}
       E_x=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_x)\\
       E_y=E_0y\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_y)\\
       E_z=0
@@ -146,22 +145,21 @@ $`\overrightarrow{E}=\left|
 
 ##### OPPM polarisée rectilignement
 
-* Je peux toujours **choisir un deuxième vecteur de base en direction de la direction de $`\overrightarrow{E}`$**.  
+* Je peux toujours choisir **un deuxième vecteur de base** *en direction de $`\overrightarrow{E}`$*.  
 L'écriture de l'OPPM se simplifie alors.   
-Exemple d'une OPPM se propageant selon $`\overrightarrow{e_z}`$ et polarisée ractilignement selon $`\overrightarrow{e_x}`$
+_Exemple d'une OPPM se propageant selon $`\overrightarrow{e_z}`$ et polarisée ractilignement selon $`\overrightarrow{e_x}`$ :_
 <br>
-$`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|
-   \begin{array}{l}
+$`\overrightarrow{E}=\left|\begin{array}{l}
       E_x=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_x)\\
       E_y=0)\\
       E_z=0\\
    \end{array}
    \right.`$   
 soit :   
-$`\overrightarrow{E}=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi)`$   
+$`\overrightarrow{E}=E_0\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi)`$   
 où $`\phi`$ est le déphasage à l'origine des temps $`(t=0)`$.
 
-* Je peux toujours choisir une origine des temps telle que $`\phi(t=0)=0`$ :  
+* Je peux toujours choisir **une origine des temps** *telle que $`\phi(t=0)=0*`$ :  
 **$`\mathbf{\overrightarrow{E}=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi)}`$** 
 
 ##### OPPM polarisée elliptiquement