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@@ -97,7 +97,7 @@ Par contre, le théorème de superposition permet de déterminer le champ magné
 !!
 !! $`\vec{rot}\,\vec{B}=\mu_0\,\vec{j}`$   
 !! $`\displaystyle\oint_{\Gamma_{or.}}\vec{B}\cdot\vec{dl}
-!! =\mu_0\,\oiint_{S_{or.}\leftrightarrow \Gamma_{or.}}\vec{j}\cdot\vec{dS}`$   
+!! =\mu_0\,\iint_{S_{or.}\leftrightarrow \Gamma_{or.}}\vec{j}\cdot\vec{dS}`$   
 !!
 !! sera en *modifié en électromagnétisme* par un *terme de couplage* entre  les champs
 !! $`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{B}`$, *proportionnel à la dérivée temporelle
@@ -105,13 +105,13 @@ Par contre, le théorème de superposition permet de déterminer le champ magné
 !!
 !! $`\vec{rot}\,\vec{B}=\mu_0\,\vec{j}\,+\,\mu_0\,\epsilon_0\,\dfrac{\partial \vec{E}}{\partial t}`$   
 !! $`\displaystyle\oint_{\Gamma_{or.}}\vec{B}\cdot\vec{dl}`$
-!! $`\;=\mu_0\oiint_{S_{or.}\leftrightarrow \Gamma_{or.}}\vec{j}\cdot\vec{dS}+\mu_0\epsilon_0\dfrac{d}{dt}\oiint_{S_{or.}\leftrightarrow \Gamma_{or.}}\vec{E}\cdot\vec{dS}`$   
+!! $`\;=\mu_0\iint_{S_{or.}\leftrightarrow \Gamma_{or.}}\vec{j}\cdot\vec{dS}+\mu_0\,\epsilon_0\,\dfrac{d}{dt}\iint_{S_{or.}\leftrightarrow \Gamma_{or.}}\vec{E}\cdot\vec{dS}`$   
 !!
 !! Ce théorème d'Ampère complété s'appellera *théorème de Maxwell-Ampère*.
 
-*Le théorème de Gauss*  est votre *première équation de Maxwell*, dans sa forme locale comme dans sa forme intégrale. Dans le cadre de l'électromagnétisme, il pourra être simplement renommer théorème de Maxwell-Gauss.
 
-La **première étape**, commune à l'application du théorème de **Gauss de forme intégrale comme de forme locale**, est donc l'*étude des symétries et invariances* de la distribution de charge considérée.
+La **première étape**, commune à l'application du théorème d'**Ampère de forme intégrale comme de forme locale**,
+est donc l'*étude des symétries et invariances* de la distribution de courants considérée.
 
 #### 1° étape : étude des invariances et symétries