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@@ -164,6 +164,38 @@ _Non unicité du potentiel $`\big(V\,,\overrightarrow{A}\big)`$_
 
 à faire
 
+* Une distribution physique de charges et de courants  $`(\dens\,,\overrightarrow{j})`$
+  créé un **champ électromagnétique $`(\overrightarrow{E}\,,\overrightarrow{B})`$** qui
+  vérifie les équations de maxwell.
+
+* Il existe un potentiel  $`(V\,,\overrightarrow{A})`$ tel que :   
+  $`\overrightarrow{B}=\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{A}`$   
+  $`\overrightarrow{E}=-\,\overrightarrow{grad}\,V-\dfrac{\partial \overrightarrow{A}}{\partial t`$   
+
+* En tout point de l'espace et à chaque instant le rotationnel d'un champ vectoriel $`\overrightarrow{U}`$
+  s'exprime par dérivées partielles de $`\overrightarrow{U}`$ par rapport à des coordonnées spatiales.  
+  <br>
+  Le *rotationnel* est soumis aux *mêmes lois que les dérivées*.
+  En particulier, si $`\overrightarrow{U}`$ et $`\overrightarrow{V}`$ sont deux champs vectoriels, alors 
+  en tout point de l'espace et à chaque instant est vérifiée l'égalité 
+  *$`\overrightarrow{rot}(\overrightarrow{U}+\overrightarrow{V})
+  =\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{U}\,+\,`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{V}`$*.
+
+* L'identité *$`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{grad}\,\phi=\overrightarrow{0}`$* vérifiée
+  en tout point de l'espace et à chaque instant par tout champ scalaire $`\phi`$ implique que :
+  <br>
+  **si $`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{A} = \mathbf{\overrightarrow{B}}`$**   
+  <br>
+  **alors**   
+  **$`\mathbf{\overrightarrow{rot}\,\Big(\overrightarrow{A\,+\,\overrightarrow{grad}\phi\Big)}`$**
+  $`\quad = \overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{A}\,+\, 
+    \underbrace{\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{grad}\phi}_{\color{blue}{=\;0}}`$
+  $`\quad = \overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{A}`$
+  **$`\mathbf{\quad = \overrightarrow{B}}`$**
+
+
+
+
 <br>
 
 _Notion de Jauge_