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@@ -231,7 +231,7 @@ L'élément de courant $`I\cdot\overrightarrow{dl_P}`$ et un point $`M`$ défini
 !   
 ! Bien sûr, cette remarque n'est pas nécessaire, les calculs directs redonneront ce résultats, mais cette remarque *permet de vérifier la véracité du calcul* sur ce point.
 
-* Il faut maintenant **paramétrer le problème**, introduire les *grandeurs physiques intermédiaires utiles* à notre perception du problème. Ainsi nous portons sur la figure :   
+* Il est possible de **paramétrer le problème**, introduire les *grandeurs physiques intermédiaires utiles* à notre perception du problème. Ainsi nous portons sur la figure :   
 <br>
 ![](magnetic-field-fil-rectiligne-infini-6_v2_L1200.jpg)   
 <br>
@@ -244,12 +244,12 @@ L'élément de courant $`I\cdot\overrightarrow{dl_P}`$ et un point $`M`$ défini
 
 * Calculons le **champ magnétique élémentaire** au point $`M`$ :   
 
-   * champ d'excitation magnétiqueélémentaire :   
+   * champ d'excitation magnétique élémentaire :   
 $`\overrightarrow{dH}_M\quad=\quad\dfrac{1}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\overrightarrow{dl}_P\land\overrightarrow{PM}}{||\,\overrightarrow{PM}\,||^{\,3}}`$
 $`\quad=\quad\dfrac{1}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot dz\,\overrightarrow{e_z}\land d\,\overrightarrow{e_d}}{d^3}`$
 $`\quad=\quad\dfrac{I}{4\pi}\cdot\dfrac{dz\;d}{d^3}\cdot \overrightarrow{e_z}\wedge \overrightarrow{e_d}`$   
  
-   * champ d'induction magnétiqueélémentaire :      
+   * champ d'induction magnétique élémentaire :      
 $`\overrightarrow{dB}_M\quad=\quad\mu_0\,\overrightarrow{dH}_M`$
 
 
@@ -375,6 +375,14 @@ positif choisi de l'axe  $`Oz`$*, en ses **éléments de courant d'expression**
 situés en tout *point $`P`$ de la spire* de coordonnées cylindriques
 *$`P = (\rho_P=R,\,\varphi_P,\,z_P=0)`$*.
 
+* Il est possible de **paramétrer le problème**, 'introduire des *grandeurs physiques intermédiaires utiles à notre perception* du problème. Ainsi nous portons sur la figure :   
+<br>
+![](magnetic-field-fil-rectiligne-infini-6_v2_L1200.jpg)   
+<br>
+   * la distance $`d=||\,\overrightarrow{PM}\,||`$ qui intervient dans la loi de Biot et Savard
+   * le vecteur $`\overrightarrow{e_d}`$ tel que le vecteur $`\overrightarrow{PM}`$ s'écrive $`\overrightarrow{PM}=d\cdot \overrightarrow{e_d}`$
+   * l'angle $`\alpha =\widehat{OMP}`$
+
 
 ##### Expression du champ magnétique élémentaire
 
@@ -385,6 +393,13 @@ en tout point $`P`$ de la spire parcourue par le courant $`I`$ créé
 **$`\overrightarrow{dB}_M=\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\overrightarrow{dl}_P
 \land\overrightarrow{PM}}{||\overrightarrow{PM}||^3}\quad`$**(T)  
 
+$`\quad=\quad\dfrac{\mu_0}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot R\,d\varphi\,\overrightarrow{e_{\varphi}}\land d\,\overrightarrow{e_d}}{d^3}`$
+$`\quad=\quad\dfrac{\mu_0\,I}{4\pi}\cdot\dfrac{R\,d\varphi}{d^2}\cdot \overrightarrow{e_{\varphi}}\wedge \overrightarrow{e_d}`$   
+
+
+* Le vecteur $`\overrightarrow{e_d}`$ en fonction des vecteurs de la base cylindrique choisie, ce qui donne :<br>
+$`\quad\overrightarrow{e_d}=\cos\alpha\cdot\overrightarrow{e_{\rho}}-\sin\alpha\cdot\overrightarrow{e_z}\quad`$
+
 * Le calcul de $`\overrightarrow{B}_M`$ se limitant à l'axe $`Oz`$, 
 les coordonnées de tout point $`M`$ situé sur l'axe $`Oz`$ s'expriment   
 $`M=(\rho_M=0, \varphi_M=0, z_M)`$