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@@ -328,20 +328,21 @@ $`\require{\cancel}\begin{align}
 
 
 * L'étude des invariances de la distribution de courants implique en tout point de l'espace :  
-*$`\boldsymbol{\mathbf{\overrightarrow{B}=\overrightarrow{B}(\rho)}=B_{\varphi}(\rho)\,\overrightarrow{e_\varphi}}`$*   
-Cela s'applique à toutes les composantes de $`\overrightarrow{B}`$, donc en particulier à  
+*$`\boldsymbol{\mathbf{\overrightarrow{B}=\overrightarrow{B}(\rho)}}`$*   
+Cela s'applique à toutes les composantes de $`\overrightarrow{B}`$, donc en particulier à la
+composante selon $`\varphi`$, ce qui implique :    
 $`\boldsymbol{\mathbf{B_{\varphi} =B_{\varphi}(\rho)}}`$    
-ce qui entraîne    
-**$`\boldsymbol{\mathbf{\dfrac{\partial B_{\varphi}}{\partial z} = 0}}`$**.   
+**$`\Longrightarrow\boldsymbol{\mathbf{\color{brown}{\dfrac{\partial B_{\varphi}}{\partial z} = 0}}}`$**.   
+<br>
 Ainsi :   
 <br>
 $`\require{\cancel}\begin{align}
 \color{brown}{\mathbf{\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}}}
-&\;=-\,\xcancel{\dfrac{\partial B_{\varphi}}{\partial z}}}\,\overrightarrow{e_{\rho}\,+\,
-\dfrac{1}{\rho}\,\dfrac{\partial \,(\,\rho\,B_{\varphi})}{\partial \rho}\,\overrightarrow{e_z}}}\\
+&\;=-\,\xcancel{\dfrac{\partial B_{\varphi}}{\partial z}}\,\overrightarrow{e_{\rho}}}\,+\,
+\dfrac{1}{\rho}\,\dfrac{\partial \,(\,\rho\,B_{\varphi})}{\partial \rho}\,\overrightarrow{e_z}\\
 \\
 &\color{brown}{\boldsymbol{\mathbf{\;=+\,
-\dfrac{1}{\rho}\,\dfrac{\partial \,(\,\rho\,B_{\varphi})}{\partial \rho}\,\overrightarrow{e_z}}}
+\dfrac{1}{\rho}\,\dfrac{\partial \,(\,\rho\,B_{\varphi})}{\partial \rho}\,\overrightarrow{e_z}}}}
 end{align}`$
 
 * Dans l'espression $`\dfrac{\partial\left(\rho\,B_{\varphi}(\rho)\right)}{\partial\,\rho}`$, le terme **$`\rho\,B_{\varphi}(\rho)`$**