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@@ -89,13 +89,15 @@ en tout point de l'espace.
 Les expressions de divergence des champs $`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{B}`$ restent inchangées par rapport à leurs expressions en champs statiques.   
 Ainsi :
 
-* $`div \overrightarrow{E} = \dfrac{\rho}{\epsilon_0}\quad`$  (éq. Maxwell-Gauss)   
+* $`div \overrightarrow{E} = \dfrac{\dens}{\epsilon_0}\quad`$  (éq. Maxwell-Gauss)   
    Le théorème de Gauss établi en électrostatique reste vrai dans le cadre de l'électromagnétisme, et prend le nom de théorème de Maxwell-Gauss.
 
 * $`div \overrightarrow{B} = 0\quad`$  (éq. Maxwell-flux)   
   ...    
 
-Les expressions de rotationnel des champs $`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{E}`$ sont modifiées par rapport aux cas statiques. Chacune d'elle couple les champs $`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{E}`$. Elles fondent les propriétés du champs électromagnétique $`(\overrightarrow{E}\,,\,\overrightarrow{B})`$.
+Les expressions de rotationnel des champs $`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{B}`$ sont modifiées 
+par rapport aux cas statiques. Chacune d'elle couple les champs $`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{B}`$.
+Elles fondent les propriétés du champs électromagnétique $`(\overrightarrow{E}\,,\,\overrightarrow{B})`$.
 
 * $`\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{E} = -\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}\quad`$  (éq. Maxwell Faraday),    
 Équation de Maxwell-Faraday qui montre qu'un champ électrique résulte d'un champ magnétique variable dans le temps.
@@ -105,7 +107,7 @@ Les expressions de rotationnel des champs $`\overrightarrow{E}`$ et $`\overright
 Équation de Maxwell-Ampère qui montre qu'un champ magnétique résulte d'un champ électrique variable dans le temps.
 
 Dans ces équations,    
-*   $`\rho`$ est la densité volumique de charge. 
+*   $`\dens`$ est la densité volumique de charge. 
 *   $`\overrightarrow{j}`$ est le vecteur densité volumique de courant. 
 
 ! *Note :*   
@@ -150,7 +152,7 @@ $`\displaystyle\oiint_S\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dS}=0`$
 __Équation de Maxwell-Gauss__
 
 $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\overrightarrow{E} \cdot d\tau= \displaystyle\iiint_{\tau}
-\dfrac{\rho}{\epsilon_0} \cdot d\tau = \dfrac{1}{\epsilon_0} \cdot \iiint_{\tau} \rho 
+\dfrac{\dens}{\epsilon_0} \cdot d\tau = \dfrac{1}{\epsilon_0} \cdot \iiint_{\tau} \dens 
 \cdot d\tau = \dfrac{Q_{int}}{\epsilon_0} `$
 
 <!--------------------
@@ -175,7 +177,6 @@ $`\displaystyle\iiint_{\tau} div\;\overrightarrow{E} \cdot d\tau = \displaystyle
 $`\Phi_E = \displaystyle \oiint_{S\leftrightarrow\tau} \overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dS}
 = \dfrac{1}{\epsilon_0} \cdot \iiint_{\tau} \rho \cdot d\tau = \dfrac{Q_{int}}{\epsilon_0} `$
 
---------------------
 
 <!------------------------------
 *[ELECMAG4-20]*
@@ -319,19 +320,19 @@ $`\overrightarrow{rot} \, \left( \overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E} \right
 \mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{E}}{\partial t^2}`$
 <br><br>
 
-* $`\overrightarrow{grad} \left( div \; \overrightarrow{E} \right) = \overrightarrow{grad}\left( \dfrac{\rho}{\epsilon_O} \right)`$
+* $`\overrightarrow{grad} \left( div \; \overrightarrow{E} \right) = \overrightarrow{grad}\left( \dfrac{\dens}{\epsilon_O} \right)`$
 
 La reconstruction de 
 $`\Delta \;\overrightarrow{E} =\overrightarrow{grad} \left(div\;\overrightarrow{E}\right) - \overrightarrow{rot}\, \left(\overrightarrow{rot}\;\overrightarrow{E}\right)`$
 donne :
 
-$`\Delta \;\overrightarrow{E} = \overrightarrow{grad}\left( \dfrac{\rho}{\epsilon_O} \right) + \mu_0\;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t}  +
+$`\Delta \;\overrightarrow{E} = \overrightarrow{grad}\left( \dfrac{\dens}{\epsilon_O} \right) + \mu_0\;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t}  +
 \mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{E}}{\partial t^2}`$
 
 ce qui donne par identification au premier terme de l'équation d'onde :
 
 $`\Delta \;\overrightarrow{E}-\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{E}}{\partial t^2} = \dfrac{1}{\epsilon_O} \;
-\overrightarrow{grad}\left(\rho \right)+ \mu_0\;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t} `$
+\overrightarrow{grad}\left(\dens \right)+ \mu_0\;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t} `$
 
 _(équation de propagation du champ électrique)_