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@@ -58,43 +58,6 @@ $`\def\PSclosed{\mathscr{S}_{\displaystyle\tiny\bigcirc}}`$
 _Bobine torique à section rectangulaire._
 
 
-<!-----------
-#### Comment caractériser cette distribution de courant ?
-
-* Dans le cas où la *section droite* du fil conducteur placé sur l'axe $`Oz`$ est *négligée*, le **sens du courant** 
-  est simplement *indiqué par une flèche*.   
- _(en magnétostatique, le courant est constant, donc son sens ne varie pas au cours du temps)._
-
-<!---- attention, ce qui est ici caché est faux--- refaire? avec sens choisi sur contour d'Ampère?---
-  L'**intensité $`I`$** du courant sera notée *en notation algébrique*, c'est à dire que :
-   * **$`I>0`$** si le courant parcourt le fil *vers les z croissants*.
-   * **$`I<0`$** si le courant parcourt le fil *vers les z décroissants*.
----------------->
-
-<!--------------
-* Dans le cas contraire où la *section droite* est *non négligée*, le courant est décrit par un
- **vecteur densité de courant $`\overrightarrow{j}`$**.
-<br>
-   * Un *courant dirigé selon l'axe de révolution* implique **$`\overrightarrow{j}=j(\rho,\varphi,z)\,\overrightarrow{e_z}`$**
-   * L'*invariance par rotation* d'angle $`\Delta\varphi`$ quelconque impose **$`\require{\cancel} \overrightarrow{j} = \overrightarrow{j}(\rho,\xcancel{\varphi}, z)`$**.   
-   * L'*invariance par translation* de longueur $`\Delta z`$ quelconque impose  **$`\require{cancel}\overrightarrow{j}= \overrightarrow{j}(\rho,\varphi, \xcancel{z})`$**.   
-<br>
-* *Au final*, le vecteur densité volumique de courant **$`\overrightarrow{j}`$** est **dirigé selon $`Oz`$** et **ne dépend que de $`\rho`$** :   
-*$`\mathbf{\left.\begin{array}{l}
-\overrightarrow{j}=j_z\,\overrightarrow{e_z}\\
-\overrightarrow{j}=\overrightarrow{j}\,(\rho, z) \\
-\overrightarrow{j}=\overrightarrow{j}\,(\rho, \varphi)
-\end{array}\quad\right\}
-\,\Longrightarrow}`$* **$`\mathbf{\overrightarrow{j}=j_z(\rho)\,\overrightarrow{e_z}}`$**   
-
-<!---- attention, ce qui est ici caché est faux--- refaire? avec sens choisi sur contour d'Ampère?---
-<br>
-* Le **signe de $`j_z(\rho)`$** indique le *sens de déplacement* du courant :
-   * **$`j_z(\rho)>0`$** si le courant parcourt le fil *vers les z croissants*.
-   * **$`j_z(\rho)<0`$** si le courant parcourt le fil *vers les z décroissants*.
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-
-
 <br>
 ![](ampere-etape-0_v5.jpg)
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@@ -137,7 +100,8 @@ _Bobine torique à section rectangulaire._
 ! est décrite par un vecteur densité surfacique de courant $`\overrightarrow{j^{2D}}`$ adapté.   
 ! 
 ! Cependant, en pratique l'intensité $`I`$ du courant injecté dans la bobine est
-! une des données principales pour créer un champ magnétique avec une bobine.    
+! l'une des données principales (avec les caractéristiques de la bobine) pour créer le champ magnétique
+! souhaité.
 !
 ! Il est donc intéressant d'exprimer le champ magnétique en tout point de l'espace
 ! en fonction de $`I`$ plutôt qu'en fonction de $`\overrightarrow{j^{2D}}`$.
@@ -149,12 +113,12 @@ _Bobine torique à section rectangulaire._
 #### Quel est l'intérêt d'un modèle physique s'il ne fait que s'approcher de la réalité ?
 
 * Un **modèle physique** de causes *permet de prédire*
-  l'effet attendu en tout point de l'espace, grâce aux lois de la physique.
+  les effets attendus en tout point de l'espace, grâce aux lois de la physique.
 
 * La **réalisation** d'une bobine torique tentera de *s'approcher au mieux du modèle* physique.
 
 * Le **champ magnétique prédit** est celui qui est *réalisé et mesuré en pratique*, à de petites variations près,
-  souvent infimes ou négligeables, dues aux imperfections de la bobines réelle comparée à son idéalisation.
+  souvent infimes ou négligeables, dues aux imperfections de la bobine réelle comparée à son idéalisation.