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@@ -78,7 +78,7 @@ Ces distributions de charges sont essentiellement :
 
 Par contre, le théorème de superposition permet de déterminer le champ magnétique de toute combinaison de ces distributions de courants.
 
-!! *Pour aller plus loin* : *Théorème d'Ampère' et Électromagnétisme*
+!! *Pour aller plus loin* : *Théorème de Maxwell-Ampère et Électromagnétisme*
 !!
 !! L'étude du théorème d'Ampère en magnétostatique, à cette étape contrefort, permet de se familiariser avec les concepts,
 !! et de calculer le champ magnétique $`\overrightarrow{B}`$ créé par des distributions immobiles de courants stationnaires $`\overrightarrow{j}`$ 
@@ -95,17 +95,18 @@ Par contre, le théorème de superposition permet de déterminer le champ magné
 !! Le théorème d'Ampère ici étudié en magnétostatique, 
 !! dans sa forme locale comme dans sa forme intégrale,   
 !!
-!! $`\vec{rot}\,\vec{B}=\mu_0\,\vec{j}\quad,\;\oint_{\Gamma_{or.}}\vec{B}\cdot\vec{dl}
+!! $`\vec{rot}\,\vec{B}=\mu_0\,\vec{j}`$   
+!! $`\displaystyle\oint_{\Gamma_{or.}}\vec{B}\cdot\vec{dl}
 !! =\mu_0\,\oiint_{S_{or.}\leftrightarrow S}\vec{j}\cdot\vec{dS}`$   
 !!
 !! sera en électromagnétisme modifié par un terme proportionnel à la dérivée temporelle
 !! de $`\overrightarrow{E}`$, terme de couplage entre  les champs $`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{B}`$.   
 !!
-!! 
+!! $`\vec{rot}\,\vec{B}=\mu_0\,\vec{j}\,+\,\mu_0\,\epsilon_0\,\dfrac{\partial \vec{E}}{\partial t}`$   
+!! $`\displaystyle\oint_{\Gamma_{or.}}\vec{B}\cdot\vec{dl}
+!! =\mu_0\,\oiint_{S_{or.}\leftrightarrow S}\vec{j}\cdot\vec{dS}\,+\,\mu_0\,\epsilon_0\dfrac{d}{dt}\oiint_{S_{or.}\leftrightarrow S}\vec{E}\cdot\vec{dS}`$   
 !!
 !! Ce théorème d'Ampère complété s'appellera théorème de Maxwell-Ampère.
-!!
-!! 
 
 *Le théorème de Gauss*  est votre *première équation de Maxwell*, dans sa forme locale comme dans sa forme intégrale. Dans le cadre de l'électromagnétisme, il pourra être simplement renommer théorème de Maxwell-Gauss.