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Update 12.temporary_ins/44.relativity/40.n4/10.special-relativity/20.framework-of-special-relativity/20.overview/cheatsheet.fr.md

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 $`\Longleftrightarrow`$ il existe des systèmes de coordonnées de Minkovsky 
 $`(O,x^0,x^1,x^2,x^3)`$ couvrant tout l'espace-temps, tels que :  
 * $`x^0=ct\;,\;x^1=x\;,\;x^2=y\;,\;x^3=z`$    
-* d'invariant élémentaire $`ds^2=g_{ab}\,dx^a\,dx^b`$ (notation d'Einstein)   
- où les $`g_{ab}`$ sont les composantes de tenseur métrique associé aux coordonnées $`(x^0,x^1,x^2,x^3)`$ telles que en tout point de l'espace-temps        
+* d'invariant l'élément d'interval $`ds`$ tel que  $`ds^2=g_{ab}\,dx^a\,dx^b`$ (en notation d'Einstein)   
+ où les $`g_{ab}`$ sont les composantes de tenseur métrique associé aux coordonnées $`(x^0,x^1,x^2,x^3)`$ telles que en tout évènement de l'espace-temps        
 $`g_{ab}=\begin{pmatrix}
 1 & 0 & 0 & 0 \\
 0 & -1 & 0 & 0 \\
 0 & 0 & -1 & 0 \\
 0 & 0 & 0 & -1
 \end{pmatrix}`$
-* de base naturelle vactorielle associée 
-$`\mathbf{e_a}=\dfrac{\partial \mathbf{s}}{\partial x^a}`$    
-qui vérifie donc le produit scalaire de Minkovski   
-$`g_{ab}=\mathbf{e_a}\cdot\mathbf{e_b}`$.
 
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