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@@ -296,8 +296,9 @@ _Étapes 4 : calcul de_ $`\overrightarrow{B}`$ _dans les différents domaines._
 <br>
 
 * *Dans chaque domaine*, calculer l'**expression de $`\displaystyle\sum\overline{I}`$**, 
-puis déduire $`\overrightarrow{B}`$ de son **égalité avec l'expression** précédemment
-trouvée de **$`\displaystyle\oint_{\Gamma_{A\,or.}}\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}`$**.   
+puis déduire $`\overrightarrow{B}`$ de son *égalité avec* l'
+**expression de **$`\displaystyle\oint_{\Gamma_{A\,or.}}\overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}`$** 
+précédemment trouvée.   
 Ainsi :
 
 * **Pour $`\mathbf{z < 0 \quad \text{ou} \quad z > H}`$**,   
@@ -306,14 +307,12 @@ en coupe montre que la somme algébrique des intensités traversant la surface d
 orientée est nulle :   
 *$\mathbf{\displaystyle\sum_{S_{A\,or.}}\overline{I} =0}$*.   
 <br>
-De l'expression du champ magnétique $`\overrightarrow{B}`$ issue des invariances 
-et symétries qui montre que sa seule composante non nulle est selon $`\overrightarrow{e_{\varphi}}`$,
-tu en déduis que le champ magnétique est nul.   
+Cela implique *au final* un **champ magnétique nul** dans ce domaine.
 <br>
-$`\begin{matrix}{c}
+$`\displaystyle\begin{matrix}{c}
 \overrightarrow{B}=B_{\varphi}\,\overrightarrow{e_{\varphi}}\\
-\displaystyle\oint \overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}=+2\pi\rho\,B_{\varphi}
-=\mu_0\sum{\overline{I}=0
+\oint \overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}=+2\pi\rho\,B_{\varphi}
+=\mu_0\sum{\overline{I}=0\\
 \end{matrix}`$