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Update 12.temporary_ins/20.magnetostatics-vacuum/40.ampere-theorem-applications/30.cylindrical-current-distributions/20.solenoidal-current/10.ampere-integral/20.overview/cheatsheet.fr.md

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@@ -111,10 +111,6 @@ de courant possède les deux éléments de symétrie suivants :
 \,\Longrightarrow}`$* **$`\mathbf{\overrightarrow{j}=\overrightarrow{j}(\rho)}`$**
 
 
-
-#### Comment déterminer la direction de $`\overrightarrow{B}`$ ?
-
-
 #### De quelles coordonnées dépend $`\overrightarrow{B}`$ ?
 
 * **L'effet** possède les *invariances de sa cause* :
@@ -127,9 +123,13 @@ $`\Longrightarrow`$**$`\mathbf{\overrightarrow{B}}`$** possède les *invariances
 
 * *Par l'* **étude des symétries** *de la distribution de courant $`\overrightarrow{j}`$*.   
 <br>
+Que la distribution de courant soit modélisée par un courant $``I``$ parcourant le solénoïïde infini :
 
 ![](magnetostat-bobine-1-symetries-direction-B_v2_L1200.gif)
 
+<br>
+ou soit modélisée par un vecteur densité de courant $`\overrightarrow{j}`$ :
+
 ![](magnetostat-bobine-2-symetries-direction-B_L1200.gif)
 
 1. Soit un **point $`M(\rho_M\,\varphi_M,z_M)`$ quelconque** de l'espace.
@@ -160,7 +160,7 @@ P_1\,(M, \overrightarrow{e_{\rho}}, \overrightarrow{e_{\varphi}})\; \text{plan d
 *$`\left.\begin{array}{l}
 \text{Invariances}\Longrightarrow\overrightarrow{B}=\overrightarrow{B}(\rho) \\
 \text{Symétries}\Longrightarrow\overrightarrow{B}=B_z\,\overrightarrow{e_z}
-\end{array}\right\}\,\Longrightarrow`$* **$`\mathbf{\overrightarrow{B}=B_z(\rho)\,\overrightarrow{e_z}`$**
+\end{array}\right\}\,\Longrightarrow`$* **$`\mathbf{\overrightarrow{B}=B_z(\rho)\,\overrightarrow{e_z}}`$**