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@@ -165,12 +165,12 @@ Au premier ordre, le vecteur $`\overrightarrow{X_P}`$ au point P est le vecteur
 du champ sur la branche AB, et son expression en fonction des composantes de $`\overrightarrow{X_M}`$
 et du déplacement élémentaire pour passer de M en P est
 
-$`\displaystyle \overrightarrow{X_P}=
-\left[X_M+\left.\dfrac{\partial X}{\partial x}\right|_M \cdot 
+$`\displaystyle \overrightarrow{X_P}=\left[X_M +
+\left.\dfrac{\partial X}{\partial x}\right|_M \cdot 
 \left(-\dfrac{dx}{2}\right)\right] \cdot \overrightarrow{e_x}`$
-$`+\left[Y_M+\left.\dfrac{\partial Y}{\partial x}\right|_M \cdot 
+$`+\left[Y_M + \left.\dfrac{\partial Y}{\partial x}\right|_M \cdot 
 \left(-\dfrac{dx}{2}\right)\right] \cdot \overrightarrow{e_y}`$
-$`+\left[Z_M+\left.\dfrac{\partial Z}{\partial x}\right|_M \cdot 
+$`+\left[Z_M + \left.\dfrac{\partial Z}{\partial x}\right|_M \cdot 
 \left(-\dfrac{dx}{2}\right)\right] \cdot \overrightarrow{e_z}`$
 
 Le calcul de la circulation élémentaire de $`\overrightarrow{X}`$ sur la branche 
@@ -178,7 +178,7 @@ AB me donne
 
 $`\overrightarrow{dl_{AB}} \cdot \displaystyle \overrightarrow{X_P}= 
 \left[Y_M+\left.\dfrac{\partial Y}{\partial x}\right|_M \cdot 
-\left(-\dfrac{dx}{2}\right)\right] \cdot (-dy) `$
+\left(-\dfrac{dx}{2}\right)\right] \cdot (-dy)`$
 
 La même démarche appliquée à la branche opposée CD de centre R me donne