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@@ -165,20 +165,13 @@ Au premier ordre, le vecteur $`\overrightarrow{X_P}`$ au point P est le vecteur
 du champ sur la branche AB, et son expression en fonction des composantes de $`\overrightarrow{X_M}`$
 et du déplacement élémentaire pour passer de M en P est
 
-$`\displaystyle \overrightarrow{X_P}
-=
+$`\displaystyle \overrightarrow{X_P}=
 \left[X_M+\left.\dfrac{\partial X}{\partial x}\right|_M \cdot 
-\left(-\dfrac{dx}{2}\right)
-  \right] \cdot \overrightarrow{e_x}
-+
-\left[Y_M+\left.\dfrac{\partial Y}{\partial x}\right|_M \cdot 
-\left(-\dfrac{dx}{2}\right)
-  \right] \cdot \overrightarrow{e_y}
-+
-\left[Z_M+\left.\dfrac{\partial Z}{\partial x}\right|_M \cdot 
-\left(-\dfrac{dx}{2}\right)
-  \right] \cdot \overrightarrow{e_z}
-  `$
+\left(-\dfrac{dx}{2}\right)\right] \cdot \overrightarrow{e_x}`$
+$`+\left[Y_M+\left.\dfrac{\partial Y}{\partial x}\right|_M \cdot 
+\left(-\dfrac{dx}{2}\right)\right] \cdot \overrightarrow{e_y}`$
+$`+\left[Z_M+\left.\dfrac{\partial Z}{\partial x}\right|_M \cdot 
+\left(-\dfrac{dx}{2}\right)\right] \cdot \overrightarrow{e_z}`$
 
 Le calcul de la circulation élémentaire de  sur la branche AB me donne