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@@ -86,7 +86,7 @@ RÉSUMÉ
 $`\mathbf{\boldsymbol{
 \overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{B} =\, \mu_0\,\overrightarrow{j} + \color{brown}{\mu_0 \epsilon_0} \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}}}`$   
   <br>
-$`\mathbf{\boldsymbol{\hspace{1cm} = \,\mu_0\,\overrightarrow{j} + \color{brown}{\dfrac{1}{c^2}} \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t})}}`$   
+$`\mathbf{\boldsymbol{\hspace{1.4cm} = \,\mu_0\,\overrightarrow{j} + \color{brown}{\dfrac{1}{c^2}} \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t})}}`$   
   <br>
   Elle devient ainsi dans l'ARQS, en remarquant que *$`\displaystyle\mathbf{\lim_{c\rightarrow \infty}\dfrac{1}{c^2}=0}`$* :   
   <br>
@@ -95,7 +95,17 @@ $`\mathbf{\boldsymbol{\hspace{1cm} = \,\mu_0\,\overrightarrow{j} + \color{brown}
 * **Dans l'ARQS, l'équation de Maxwell-Ampère** de l'electromagnétisme est ainsi 
     *identique* à la forme locale du *théorème d'Ampère de la magnétostatique*.   
   <br>
-  Ainsi, la calcul du champ magnétique 
+  Ainsi, les calculs du champ magnétique variable $`\oberrightarrow{B}(t)`$ créé par un circuit conducteur parcouru
+  par un courant $`I(t)`$ variable est identique sont identiques à ceux réalisés en magnétostatique, en rajoutant la
+  dépendance temporelle du courant qui induit celle du champ magnétique.
+
+* Les trois autres équations de Maxwell reste inchangée :   
+  <br>
+  *$`\left\{\begin{array}{l}
+  div \overrightarrow{E} = \dfrac{\dens}{\epsilon_0}\quad \small{(Maxwell-Gauss)}\\
+  div \overrightarrow{B} = 0\quad \small{(Maxwell-Thomson)}\\
+  \overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{E} = -\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}\quad\small{(Maxwell-Faraday)}
+  \end{array}\right.`$*     
 
 
 #### Quel est le domaine de validité de l'ARQS ?