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@@ -106,8 +106,8 @@ est dit *transverse*.
 
 #### Comment décrire simplement une OPPM ?
 
-*  L'**écriture générale** dans un repère cartésien $`(O, \overrightarrow{e_x}, \overrightarrow{e_y}, \overrightarrow{e_z})`$ 
-quelconque de l'espace, est :
+*  L'**écriture générale** d'une OPPM $`\big\overrightarrow{E}\,\overrightarrow{B}\big)`$ dans un *repère cartésien direct $`(O, \overrightarrow{e_x}, \overrightarrow{e_y}, \overrightarrow{e_z})`$ 
+quelconque* de l'espace, est :
 
    * pour le champ électrique :   
 <br>
@@ -132,24 +132,48 @@ $`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{B}=\left|
 * Les champs ($`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{B}`$) sont totalement déterminés :
    * par les équations de Maxwell
    * plus simplement par la propriété de 
-l'OPPM, $`\overrightarrow{k}\land\overrightarrow{E}=\omega\;\overrightarrow{B}`$
-essai de positionnement
+l'OPPM, $`\overrightarrow{k}\land\overrightarrow{E}=\omega\;\overrightarrow{B}`$   
+&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;$`\Longrightarrow`$ La connaissance de $`\overrightarrow{E}`$ ou $`\overrightarrow{B}`$, suffit.
+&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;$`\Longrightarrow`$ En général, je garde l'expression de $`\overrightarrow{E}`$.
 
+* Je peux toujours choisir l'un des vecteurs de la base en direction et sens de $`\overrightarrow{k}`$.  
+L'écriture de l'OPPM se simplifie alors.   
+Exemple avec $`\overrightarrow{e_z}=\overrightarrow{k}/k :   
+<br>
+$`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|
+   \begin{array}{l}
+      E_x=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_x)\\
+      E_y=E_0y\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_y)\\
+      E_z=0\\
+   \end{array}
+   \right.`$   
 
+##### OPPM polarisée rectilignement
 
-
-est spécifiée par la seule donnée de son champ électrique.
-
-Si l'OPPM se propage en direction et sens de l'un des vecteurs de base, par exemple le vecteur
-$`\overrightarrow{e_z}`$, alors l'écriture de l'OPPM se simplifie :
-
+* Je peux toujours choisir un deuxième vecteur de base en direction de la direction de $`\overrightarrow{E}`$.  
+L'écriture de l'OPPM se simplifie alors.   
+Exemple d'une OPPM se propageant selon $`\overrightarrow{e_z}`$ et polarisée ractilignement selon $`\overrightarrow{e_x}`$
+<br>
 $`\hspace{0.6cm}\overrightarrow{E}=\left|
    \begin{array}{l}
       E_x=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_x)\\
-      E_y=E_0y\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi_y)\\
+      E_y=0)\\
       E_z=0\\
    \end{array}
-   \right.`$
+   \right.`$   
+soit :   
+$`\overrightarrow{E}=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi)`$   
+où $`\phi`$ est le déphasage à l'origine des temps $`(t=0)`$.
+
+* Je peux toujours choisir une origine des temps telle que $`\phi(t=0)=0`$ :  
+**$`\mathbf{\overrightarrow{E}=E_0x\cdot cos(kz - \omega\,t + \phi)}`$** 
+
+##### OPPM polarisée elliptiquement
+
+
+##### OPPM polarisée circulairement
+
+
 
 Si de plus l'OPPM est polarisée rectilignement selon l'un des deux vecteurs de base restants,
 par exemple le vecteur $`\overrightarrow{e_x}`$, alors l'écriture de l'OPPM se simplifie encore :