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@@ -259,8 +259,8 @@ et elles **ne peuvent ni surgir du vide, ni disparaître**.
 
 * Ainsi le **principe de conservation de la charge** électrique peut se résumer en une phrase :   
 <br>
-*Dans tout volume de l'espace et pendant une durée donnée, la charge électrique qui entre dans ce volume moins la charge électrique
-qui en sort est égale à la variation de la charge dans le volume.*   
+" *Dans tout volume de l'espace et pendant une durée donnée, la charge électrique qui entre dans ce volume moins la charge électrique
+qui en sort est égale à la variation de la charge dans le volume.* "   
 <br>
 Cela se traduit en *écriture mathématique* par l'**expression intégrale**:   
 <br>
@@ -270,7 +270,9 @@ Pour toute surface fermée $`S`$ délimitant un volume macroscopique $`\Ltau`$,
 <br>
 qui s"énonce :   
 <br>
-*Le flux du vecteur densité de courant volumique à travers une surface fermée, est égal à la dérivée temporelle de la charge totale contenue à l'intérieur de cette surface fermée.*
+" *Le flux du vecteur densité de courant volumique à travers une surface fermée, est égal à la dérivée temporelle de la charge totale contenue à l'intérieur de cette surface fermée.* "
+
+![](charge-conservation-law-L1200.jpg)
 
 * Cette égalité étant vérifiée quelque-soit le volume d'intégration, c'est que 
   l'égalité porte sur les intégrandes eux-mêmes.   
@@ -278,14 +280,15 @@ qui s"énonce :
 <br>
 **$`\mathbf{div\,\overrightarrow{j} +\dfrac{\partial \dens}{\partial t}=0}`$**   
 
+![](charge-conservation-1-L1200.jpg)
 
-
+<br>
 
 ##### Etude des équation de Maxwell
 
 * **Partons de** la combinaison d'opérateurs remarquable, valable pour tout champ vectoriel $`\overrightarrow{U}`$,
    qui s'énonce     
-  *La divergence du rotationnel d'un champ vectoriel est toujours nulle* :    
+  *" La divergence du rotationnel d'un champ vectoriel est toujours nulle. "* :    
   <br>
   $`\forall \overrightarrow{X}\big(\overrightarrow{r},t\big)\;,`$*$`\quad \mathbf{div\big(\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{X}\big)=0}`$*.   
   <br>
@@ -330,13 +333,12 @@ l'ordre de dérivation par une variable spatiale et une variable temporelle n'im
     * L'opérateur divergence n'est constitué que de dérivées partielles de variables d'espace.
     * $`\dfrac{\partial}{\partial t}`$ est une dérivée partielle de la variable temps.
 
-&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;*$`\Longrightarrow\quad div\left(\dfrac{\partial}{\partial t}\right)= \dfrac{\partial}{\partial t}\left(div\right)`$*.   
+&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;*$`\Longrightarrow\quad div\left(\dfrac{\partial}{\partial t}\right)= \dfrac{\partial}{\partial t}\left(div\right)`$*.   
 
-&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;Nous obtenons :   
+&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;Nous obtenons :   
 
-&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;**$`\mathbf{div\,\overrightarrow{j} + \epsilon_0 \;\dfrac{\partial}{\partial t}\left(div\,\overrightarrow{E}\right)=0}`$**
+&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;&nbsp;**$`\mathbf{div\,\overrightarrow{j} + \epsilon_0 \;\dfrac{\partial}{\partial t}\left(div\,\overrightarrow{E}\right)=0}`$**
 
-<br>
 
 * En utilisant la *loi de Maxwell-Gauss $`div\,\overrightarrow{E}=\dfrac{\dens}{\epsilon_0}`$*   
   <br>