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@@ -90,16 +90,16 @@ $`\mathbf{\boldsymbol{\hspace{1.4cm} = \,\mu_0\,\overrightarrow{j} + \color{brow
   <br>
   Elle devient ainsi dans l'ARQS, en remarquant que *$`\displaystyle\mathbf{\lim_{c\rightarrow \infty}\dfrac{1}{c^2}=0}`$* :   
   <br>
-**$`\large\mathbf{\boldsymbol{\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{B} = \,\mu_0\,\overrightarrow{j}}}`$**  
+**$`\large\mathbf{\boldsymbol{\overrightarrow{rot} \;\overrightarrow{B} = \,\mu_0\,\overrightarrow{j}\quad \small{(Maxwell-Ampère)}}}`$**  
 
 * **Dans l'ARQS, l'équation de Maxwell-Ampère** de l'electromagnétisme est ainsi 
     *identique* à la forme locale du *théorème d'Ampère de la magnétostatique*.   
   <br>
-  Ainsi, les calculs du champ magnétique variable $`\oberrightarrow{B}(t)`$ créé par un circuit conducteur parcouru
+  Ainsi, les calculs du champ magnétique variable $`\overrightarrow{B}(t)`$ créé par un circuit conducteur parcouru
   par un courant $`I(t)`$ variable est identique sont identiques à ceux réalisés en magnétostatique, en rajoutant la
   dépendance temporelle du courant qui induit celle du champ magnétique.
 
-* Les trois autres équations de Maxwell reste inchangée :   
+* Les **trois autres équations** de Maxwell reste *inchangées* :   
   <br>
   *$`\left\{\begin{array}{l}
   div \overrightarrow{E} = \dfrac{\dens}{\epsilon_0}\quad \small{(Maxwell-Gauss)}\\