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@@ -23,7 +23,7 @@ $`\def\dens{\large{\varrho}\normalsize}`$
 $`\def\oiint{\displaystyle\mathop{{\iint}\mkern-18mu \scriptsize \bigcirc}}`$
 $`\def\Loiint{\displaystyle\mathop{{\iint}\mkern-22mu \scriptsize \bigcirc}}`$
 <!-- $`\def\oint{\displaystyle\mathop{{\int}\mkern-19mu \scriptsize \bigcirc}}`$-->
-$`\def\Loint{\displaystyle\mathop{{\int}\mkern-30mu \scriptsize \bigcirc}}`$
+$`\def\Loint{\displaystyle\mathop{{\int}\mkern-17mu \scriptsize \bigcirc}}`$
 $`\def\Ltau{\Large{\tau}\normalsize}`$
 $`\def\Sopen{\mathscr{S}_{\smile}}`$
 $`\def\Sclosed{\mathscr{S}_{\displaystyle\tiny\bigcirc}}`$
@@ -51,7 +51,7 @@ Soit une *distribution de courants constants* dans l'espace, décrite par un cha
 Le **Théorème d'Ampère intégral** démontre que la circulation $`\mathcal{C}_B`$ du vecteur champ magnétique $`\overrightarrow{B}`$ le long de toute *ligne fermée orientée* $`\Gamma_A`$ dans l'espace est égal au flux du vecteur densité volumique de courant à travers toute surface ouverte orientée $`S_A`$ qui s'appuie sur  $`\Gamma_A`$, et telle que les orientations respectives de $`\Gamma_A`$ et $`S_A`$ soient liées par la règle d'orientation de l'espace, multiplié par la perméabilité magnétique du vide $`\mu_0`$.<br>
 <br>**$`\large\mathbf{\mathcal{C}_B=\Loint_S \overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}=\mu_0\,\Loiint}`$**
 
-<br>**$`\large\mathbf{\mathcal{C}_B=\oint_S \overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}=\mu_0\,\Loiint}`$**
+<br>**$`\displaystyle\large\mathbf{\mathcal{C}_B=\oint_S \overrightarrow{B}\cdot\overrightarrow{dl}=\mu_0\,\Loiint}`$**
 
 
 **Le théorème de Gauss intégral s'applique** quelque soit le niveau de modélisation et d'approximation des distributions de charge :