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@@ -672,11 +672,11 @@ la expresión de *su Laplaciano*, para ver si se identifica con la ecuación de
 ##### Estudio de la componente $`\overrightarrow{E}`$ del campo electromagnético
 
 * Para **establecer la expresión $`\;\;\Delta \overrightarrow{E}`$**, calculo
-$`\;\;\overrightarrow{rot}\left(\overrightarrow{rot}\;\overrightarrow{E}\right)\;\;$$, luego
-$`\;\;\overrightarrow{grad} \left(div \overrightarrow{E}\right)\;\;$* a partir de las ecuaciones de Maxwell.
+$`\;\;\overrightarrow{rot}\left(\overrightarrow{rot}\;\overrightarrow{E}\right)\;\;`$, luego
+$`\;\;\overrightarrow{grad} \left(div \overrightarrow{E}\right)\;\;$ *a partir de las ecuaciones de Maxwell.
 
 * $`\overrightarrow{rot} \, \left( \overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E} \right)=
-\overrightarrow{rot} \,\left( -\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}\right)`$
+\overrightarrow{rot} \,\left( -\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial t}\right)`$   
 <br>
 En física clásica, el espacio y el tiempo están desacoplados. Las coordenadas espaciales
 y la coordenada temporal son independientes. El orden de derivación o integración entre
@@ -689,19 +689,20 @@ $`\overrightarrow{rot} \, \left( \overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E} \right
 -\dfrac{\partial}{\partial t} \,\left(\mu_0\;\overrightarrow{j} +
 \mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}\right)`$
 <br><br>
-*$`\overrightarrow{rot} \, \left( \overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E} \right)=-\mu_0\;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t}  - \mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{E}}{\partial t^2}`$*
+*$`\overrightarrow{rot} \, \left( \overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{E} \right)=-\mu_0\;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t}  - \mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{E}}{\partial t^2}`$*   
+
 <br><br>
 
-* $`\overrightarrow{grad} \left( div \; \overrightarrow{E} \right) = \overrightarrow{grad}\left( \dfrac{\rho}{\epsilon_0} \right)`$
+* *$`\overrightarrow{grad} \left( div \; \overrightarrow{E} \right) = \overrightarrow{grad}\left( \dfrac{\rho}{\epsilon_0} \right)`$*
 
 * La reconstrucción de
 $`\Delta \;\overrightarrow{E} =\overrightarrow{grad} \left(div\;\overrightarrow{E}\right) - \overrightarrow{rot}\, \left(\overrightarrow{rot}\;\overrightarrow{E}\right)`$
-da:
+da :   
 <br>
 $`\Delta \;\overrightarrow{E} = \overrightarrow{grad}\left( \dfrac{\rho}{\epsilon_0} \right) + \mu_0\;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t}  +
 \mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{E}}{\partial t^2}`$
 <br>
-lo que da, por identificación con el primer término de la ecuación de onda:
+lo que da, por identificación con el primer término de la ecuación de onda :
 
 **$`\mathbf{\Delta \;\overrightarrow{E}-\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{E}}{\partial t^2} = \dfrac{1}{\epsilon_0} \;
 \overrightarrow{grad}\left(\rho \right)+ \mu_0\;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t}}`$**   
@@ -724,13 +725,13 @@ para el campo magnético $`\overrightarrow{B}`$ a la ecuación de propagación:
 
 ##### Propagación de una onda electromagnética en la materia
 
-* El estudio parte de las ecuaciones de Maxwell y de las dos ecuaciones:
+* El estudio parte de las ecuaciones de Maxwell y de las dos ecuaciones :   
 <br>
 $`\Delta \;\overrightarrow{E}-\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{E}}{\partial t^2} = \dfrac{1}{\epsilon_0} \;
-\overrightarrow{grad}\left(\rho \right)+ \mu_0\;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t}`$
+\overrightarrow{grad}\left(\rho \right)+ \mu_0\;\dfrac{\partial \overrightarrow{j}}{\partial t}`$   
 <br>
 $`\Delta \overrightarrow{B}-\epsilon_0\mu_0\;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{B}}
-{\partial t^2}=-\mu_0\;\overrightarrow{rot}\;\overrightarrow{j}`$
+{\partial t^2}=-\mu_0\;\overrightarrow{rot}\;\overrightarrow{j}`$   
 <br>
 y es objeto de todo un **desarrollo en un capítulo posterior**.
 
@@ -745,11 +746,11 @@ $`\overrightarrow{j}_{vacío}`$ tienen un valor nulo en todo el espacio vacío,
 *$`\rho_{vacío}=0\quad\text{y}\quad\overrightarrow{j}_{vacío}=\overrightarrow{0}`$*.
 
 * Por lo tanto, la propagación de la onda electromagnética en el vacío se expresa en forma
-del sistema de **dos ecuaciones de d'Alembert**:
+del sistema de **dos ecuaciones de d'Alembert** :   
 <br>
-**$`\large{\boldsymbol{\mathbf{\Delta \;\overrightarrow{E}-\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{E}}{\partial t^2} = \overrightarrow{0}}}}`$**
+**$`\large{\boldsymbol{\mathbf{\Delta \;\overrightarrow{E}-\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{E}}{\partial t^2} = \overrightarrow{0}}}}`$**   
 <br>
-**$`\large{\boldsymbol{\mathbf{\Delta \;\overrightarrow{B}-\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{B}}{\partial t^2} = \overrightarrow{0}}}}`$**
+**$`\large{\boldsymbol{\mathbf{\Delta \;\overrightarrow{B}-\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial^2 \overrightarrow{B}}{\partial t^2} = \overrightarrow{0}}}}`$**   
 
 !!!! *¡Atención!*:
 !!!!