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 **$`\displaystyle\large{\mathbf{\quad\hspace{2.6cm}=\;\mu_0\,\sum\limits_{S_{or.}\leftrightarrow \Gamma_{or.}}\,\overline{I}}}`$**
 
-**Le théorème d'Ampère' intégral s'applique** quelque soit le niveau de modélisation et d'approximation des distributions de courants :
-*  avec un *vecteur densité volumique de courants $`\overrightarrow{j}^{3D}`$*.
+Le théorème d'Ampère intégral **s'applique avec**, quelque soit le niveau de modélisation et d'approximation des distributions de courants :
+*  un *vecteur densité volumique de courants $`\overrightarrow{j}^{3D}`$*.
 
 mais aussi 
-*  avec un *vecteur densité surfacique de courants $`\overrightarrow{j}^{2D}`$*, lorsque les courants sont confinés
+*  un *vecteur densité surfacique de courants $`\overrightarrow{j}^{2D}`$*, lorsque les courants sont confinés
 en surface sur une profondeur que la modélisation 2D néglige. Il faut alors bien sûr *adapter le théorème d'Ampère*
 pour passer d'une densité volumique de courant à une densité surfacique.
-*  avec un vecteur densité linéïque de courants $`\dens^{1D}`$, lorsque les courants sont confinés dans un circuit dont la modélisation 1D néglige la section droite.   
+*  un vecteur densité linéïque de courants $`\dens^{1D}`$, lorsque les courants sont confinés dans un circuit dont la modélisation 1D néglige la section droite.   
    Dans ce cas, ce *courant* linéïque est représenté par un *simple nombre réel $`\overline{I}`$*  de signe positif si il traverse la surface $`S`$ dans son sens d'orientation
 positif, et de signe négatif dans le cas contraire.