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@@ -798,7 +798,7 @@ associées pour le cuivre massif._
 
 
 Ceci nous permet de justifier l'utilisation du modèle du métal parfait, c'est-à-dire 
-un métal de conductivité infinie. Dans ce cas, $`\tau`$ tend vers $`0`$, ainsi que $`\delta$. 
+un métal de conductivité infinie. Dans ce cas, $`\tau`$ tend vers $`0`$, ainsi que $`\delta`$. 
 L'OPPM est donc instantanément, et totalement atténuée dès son entrée dans le métal 
 parfait. On considère alors qu'en tout point du métal parfait le champ électrique $`\vec{E}`$ 
 est nul (et par conséquent le champ magnétique $`\vec{B}`$ aussi), et qu'il ne peut 
@@ -809,7 +809,7 @@ comme miroir de ce fait).
 A l'interface de 2 matériaux dont un modélisé par un métal parfait, la réflexion 
 d'une OPPM génère une densité surfacique de courant non nulle sur la surface. 
 Ce qui reste en accord avec une loi d'Ohm locale pour laquelle $`\sigma`$ est
-infinie et $`\vec{E}`$ est égal à $`\vec{0}$.
+infinie et $`\vec{E}`$ est égal à $`\vec{0}`$.