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@@ -406,7 +406,7 @@ obtenemos la **ecuación de conservación local de la carga** eléctrica en rég
 
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-* Podemos *integrar esta igualdad local* sobre un volumen $`\tau`$ cualquiera:
+* Podemos *integrar esta igualdad local* sobre un volumen $`\tau`$ cualquiera :   
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 $`\displaystyle\iiint_{\tau} \Big(div\,\overrightarrow{j} +\dfrac{\partial \dens}{\partial t}\Big)\,d\tau=0`$      
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@@ -417,16 +417,16 @@ vectorial $`\overrightarrow{U}`$ y para todo volumen $`\tau`$,
 *$`\displaystyle\iiint_{\tau} div\,\overrightarrow{U}\,d\tau=\oiint_S \overrightarrow{U}\cdot dS`$*,   
 $`S`$ siendo la superficie cerrada que delimita el volumen $`\tau`$.
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-*Aplicado al primer término* de la igualdad, obtenemos:
+*Aplicado al primer término* de la igualdad, obtenemos :   
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 **$`\displaystyle\oiint_S \overrightarrow{j}\cdot \overrightarrow{dS} + \iiint_{\tau}\dfrac{\partial \dens}{\partial t}\,d\tau=0`$**.   
 
-* Al observar de nuevo que *espacio y tiempo son independientes en física clásica*, el orden de derivación o integración por una variable espacial y una variable temporal no importa:
+* Al observar de nuevo que *espacio y tiempo son independientes en física clásica*, el orden de derivación o integración por una variable espacial y una variable temporal no importa :   
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 **$`\displaystyle\oiint_S \overrightarrow{j}\cdot \overrightarrow{dS} +\dfrac{\partial}{\partial t} \left(\iiint_{\tau}\dens \,d\tau\right)=0`$**.   
 
 * Al constatar que *$`\displaystyle\iiint_{\tau}\dens \,d\tau`$ es la carga total $`Q_{int}`$*
-contenida en el volumen $`\tau`$, obtenemos la **expresión integral de la ley de conservación** de la carga:
+contenida en el volumen $`\tau`$, obtenemos la **expresión integral de la ley de conservación** de la carga :   
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 **$`\mathbf{\displaystyle\oiint_S \overrightarrow{j}\cdot \overrightarrow{dS} +\dfrac{dQ_{int}}{dt}=0}`$**.