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@@ -415,7 +415,7 @@ $`\displaystyle\iiint_{\tau} \Big(div\,\overrightarrow{j} +\dfrac{\partial \dens
 * El *teorema de Ostrogradski* (= teorema *de la divergencia*) precisa que para todo campo
 vectorial $`\overrightarrow{U}`$ y para todo volumen $`\tau`$,   
 *$`\displaystyle\iiint_{\tau} div\,\overrightarrow{U}\,d\tau=\oiint_S \overrightarrow{U}\cdot dS`$*,   
-$`S`$ siendo la superficie cerrada que delimita el volumen $`\tau`$.
+$`S`$ siendo la superficie cerrada que delimita el volumen $`\tau`$.   
 <br>
 *Aplicado al primer término* de la igualdad, obtenemos :   
 <br>
@@ -441,21 +441,21 @@ contenida en el volumen $`\tau`$, obtenemos la **expresión integral de la ley d
 ##### Potencia cedida a un portador de carga
 
 * La **sensibilidad** de una partícula a la **interacción electromagnética** se cuantifica
-por el parámetro llamado *carga* eléctrica de la partícula.
+por el parámetro llamado *carga* eléctrica de la partícula.   
 
 * La fuerza que describe la *acción de un campo electromagnético $`\big(\overrightarrow{E}\,,\overrightarrow{B}\big)`*
-sobre una partícula de carga $`q`$ es la **fuerza de Lorentz**, cuya expresión es:
+sobre una partícula de carga $`q`$ es la **fuerza de Lorentz**, cuya expresión es :   
 <br>
-**$`\overrightarrow{F}_{\,Lorentz}=q\Big(\overrightarrow{E}+\overrightarrow{v}\land\overrightarrow{B}\Big)`$**
+**$`\overrightarrow{F}_{\,Lorentz}=q\Big(\overrightarrow{E}+\overrightarrow{v}\land\overrightarrow{B}\Big)`$**   
 <br>
-donde $`\overrightarrow{v}`$ es el vector velocidad de la partícula en el referencial de inercia de la observación.
+donde $`\overrightarrow{v}`$ es el vector velocidad de la partícula en el referencial de inercia de la observación.   
 
 * *Durante un desplazamiento elemental $`\overrightarrow{dl}`* de la partícula en el campo electromagnético
-$`\big(\overrightarrow{E}\,,\overrightarrow{B}\big)`*, el **trabajo de la fuerza de Lorentz** se escribe:
+$`\big(\overrightarrow{E}\,,\overrightarrow{B}\big)`*, el **trabajo de la fuerza de Lorentz** se escribe :   
 <br>
-**$`d\mathcal{W}_{\,Lorentz}=\overrightarrow{F}_{Lorentz}\cdot\overrightarrow{dl}`$**,
+**$`d\mathcal{W}_{\,Lorentz}=\overrightarrow{F}_{Lorentz}\cdot\overrightarrow{dl}`$**,   
 <br>
-es decir,
+es decir,   
 <br>
 $`\begin{align}
 d\mathcal{W}_{\,Lorentz}&=q\Big(\overrightarrow{E}+\overrightarrow{v}\land\overrightarrow{B}\Big)\cdot\overrightarrow{dl}\\
@@ -465,12 +465,12 @@ d\mathcal{W}_{\,Lorentz}&=q\Big(\overrightarrow{E}+\overrightarrow{v}\land\overr
 &= q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dl} + q\Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big) \\
 \end{align}`$
 <br>
-donde $`\Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)`$ es el producto mixto de la secuencia de los tres vectores.
+donde $`\Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)`$ es el producto mixto de la secuencia de los tres vectores.   
 
 * Los *vectores $`\overrightarrow{v}`$ y $`\overrightarrow{dl}=\overrightarrow{v}\,dt`* son *colineales*, el producto mixto
-es nulo:
+es nulo :   
 <br>
-*$`\Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)=0`$*,
+*$`\Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)=0`$*,   
 
 !!!!
 !!!! <details markdown=1>
@@ -498,9 +498,9 @@ es nulo:
 !!!! $`\Longrightarrow \Big(\overrightarrow{v},\overrightarrow{B},\overrightarrow{dl}\Big)=0`$
 !!!! </details>
 
-* $`\Longrightarrow`$ el **trabajo de la fuerza de Lorentz** se simplifica:
+* $`\Longrightarrow`$ el **trabajo de la fuerza de Lorentz** se simplifica :   
 <br>
-**$`d\mathcal{W}_{\,Lorentz} = q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dl}`$**
+**$`d\mathcal{W}_{\,Lorentz} = q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dl}`$**   
 
 ! *Nota:*
 !
@@ -515,47 +515,47 @@ es nulo:
 !
 ! $`\mathbf{d\mathcal{W}_{\,Lorentz} = d\mathcal{W}_{\,eléc} =q\,\overrightarrow{E}\cdot \overrightarrow{dl}}`$
 
-* La **potencia elemental cedida por el campo** a esta partícula se escribe:
+* La **potencia elemental cedida por el campo** a esta partícula se escribe :   
 <br>
-**$`\mathbf{\mathcal{P}_{cedida} = \dfrac{d\mathcal{W}_{\,Lorentz}}{dt} = q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v}}`$**
+**$`\mathbf{\mathcal{P}_{cedida} = \dfrac{d\mathcal{W}_{\,Lorentz}}{dt} = q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v}}`$**   
 
 ##### Potencia cedida en un material con un solo tipo de portador de carga
 
 * Si el **medio material** contiene *$`n`$ portadores idénticos de carga $`q`$ por unidad de volumen*,
 entonces un volumen elemental $`d\tau`$ contiene $`n\,\tau`$ portadores de carga
-y la **potencia elemental cedida** por el campo electromagnético se escribe:
+y la **potencia elemental cedida** por el campo electromagnético se escribe :   
 <br>
-**$`d\mathcal{P}_{cedida} = n\,\big( q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v}\big)\,d\tau`$**
+**$`d\mathcal{P}_{cedida} = n\,\big( q\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v}\big)\,d\tau`$**   
 
-* Expresada *con la densidad volumétrica de carga $`\rho=n\,q`$*:
+* Expresada *con la densidad volumétrica de carga $`\rho=n\,q`$* :   
 <br>
-$`d\mathcal{P}_{cedida} = \big(n\, q\big)\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v}\,d\tau = \rho\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v}\,d\tau`$
+$`d\mathcal{P}_{cedida} = \big(n\, q\big)\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v}\,d\tau = \rho\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v}\,d\tau`$   
 
 * Expresada *con el vector densidad volumétrica de corriente $`\overrightarrow{j}=\rho\,\overrightarrow{v}`$*, observando que
-$`\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v}=\overrightarrow{v}\cdot\overrightarrow{E}`$:
+$`\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v}=\overrightarrow{v}\cdot\overrightarrow{E}`$ :   
 <br>
-**$`d\mathcal{P}_{cedida} = \big(\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{E}\big)\,d\tau`$**
+**$`d\mathcal{P}_{cedida} = \big(\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{E}\big)\,d\tau`$**   
 
 ##### Potencia cedida en un material con varios tipos de portadores de carga
 
 * Cuando un material contiene **varios tipos de portadores de carga $`q_i`**
-en *concentraciones $`n_i`* y animados de *velocidades de deriva $`\overrightarrow{v_d\,i}`*:
+en *concentraciones $`n_i`* y animados de *velocidades de deriva $`\overrightarrow{v_d\,i}`$* :   
 <br>
-$`\displaystyle d\mathcal{P}_{cedida} = \sum_{i=1}^p \big(n_i\,q_i\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v_i}\big)\,d\tau`$
+$`\displaystyle d\mathcal{P}_{cedida} = \sum_{i=1}^p \big(n_i\,q_i\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v_i}\big)\,d\tau`$   
 <br>
-$`\displaystyle d\mathcal{P}_{cedida} = \sum_{i=1}^p \rho_i\,d\tau\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v_i}`$
+$`\displaystyle d\mathcal{P}_{cedida} = \sum_{i=1}^p \rho_i\,d\tau\,\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{v_i}`$   
 <br>
-$`\displaystyle d\mathcal{P}_{cedida} = \sum_{i=1}^p\overrightarrow{j_i}\cdot\overrightarrow{E}\,d\tau`$
+$`\displaystyle d\mathcal{P}_{cedida} = \sum_{i=1}^p\overrightarrow{j_i}\cdot\overrightarrow{E}\,d\tau`$   
 <br>
-*$`d\mathcal{P}_{cedida} = \overrightarrow{j}_{total}\cdot\overrightarrow{E}\,d\tau`$*
+*$`d\mathcal{P}_{cedida} = \overrightarrow{j}_{total}\cdot\overrightarrow{E}\,d\tau`$*   
 
-* Al establecer simplemente *$`\overrightarrow{j}_{total}=\overrightarrow{j}`*:
+* Al establecer simplemente *$`\overrightarrow{j}_{total}=\overrightarrow{j}`* :   
 <br>
-**$`\large{\mathbf{d\mathcal{P}_{cedida} = \big(\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{E}\big)\,d\tau}}`$**
+**$`\large{\mathbf{d\mathcal{P}_{cedida} = \big(\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{E}\big)\,d\tau}}`$**   
 
-* La *potencia cedida* por el campo electromagnético *en un volumen $`\tau`* se llama **$`\large{\text{Efecto Joule}}`**,
+* La *potencia cedida* por el campo electromagnético *en un volumen $`\tau`* se llama **$`\large{\text{Efecto Joule}}`**,   
 <br>
-**$`\large{\displaystyle\mathbf{\mathcal{P}_{cedida} = \iiint_{\tau}\big(\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{E}\big)\,d\tau}}`$**
+**$`\large{\displaystyle\mathbf{\mathcal{P}_{cedida} = \iiint_{\tau}\big(\overrightarrow{j}\cdot\overrightarrow{E}\big)\,d\tau}}`$**   
 
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