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@@ -411,10 +411,6 @@ $`\quad\Longrightarrow`$ **$`\displaystyle\boldsymbol{\mathbf{\rho_M\,B_{\varphi
 
 ##### Description de $`\overrightarrow{j}`$ :
 
-* Prenons l'**exemple** de la distribution particulière  :
-
-
-
 <br>
 
 ---------------------
@@ -434,12 +430,32 @@ $`\quad\Longrightarrow`$ **$`\displaystyle\boldsymbol{\mathbf{\rho_M\,B_{\varphi
 
 #### **4 -** Cylindre infini de rayon $`R`$ parcouru à sa surface par un courant uniforme tel que $`\vec{j}=j_0^{2D}\;\vec{e_z}`$
 
+
+* Il s'agit ici d'une *idéalisation*, d'une **modélisation 2D d'une réalité 3D**.   
+  <br>
+  Dans ce cas, le **théorème d'Ampère intégral** est bien plus simple à utiliser, et
+  il est **recommandé**.   
+  
+* L'**utilisation du théorème d'Ampère local** reste toutefois *possible*      
+  à la **condition** de connaître et savoir utiliser les *relations de continuité de $`\overrightarrow{B}`$*
+  *à la traversée d'une nappe de courant*.   
+
+
+##### Description de $`\overrightarrow{j}^{2D}`$ :
+
 À faire
+  
+<br>
 
-##### Description de $`\overrightarrow{j}`$ :
+---------------------
 
-* Prenons l'**exemple** de la distribution particulière  :
+#### **5 -** Fil rectiligne infini traversé par un courant $`I`$
+
+* Il s'agit ici d'une *idéalisation*, d'une **modélisation 1D d'une réalité 3D** dans laquelle
+  la section droite du fil est négligée.
+  <br>
+  Dans ce cas, **seul le théorème d'Ampère intégral est utilisable** par calculer le champ magnétique $`\overrightarrow{B}`$
+  créé dans l'espace autour du fil.
 
 
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