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Update 12.temporary_ins/10.electrostatics-vacuum/40.gauss-theorem-applications/10.gauss-integral-method/10.main/textbook.fr.md

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@@ -125,7 +125,7 @@ $`\hspace{4.5cm}=  E\;dS \times ( \underbrace{\overrightarrow{e_{\beta}}\cdot \o
 * **$`\mathbf{\overrightarrow{dS}\perp\overrightarrow{E}}`$**, car alors le produit scalaire est nul :   
 *$`\mathbf{\overrightarrow{dS}\perp\overrightarrow{E}\Longrightarrow\overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dS}=0}`$*.      
 ! *Note* : l'ensemble des surfaces élémentaires $`\overrightarrow{dS}`$ de la surface de Gauss
-! $`S_G}`$ ne doivent pas vérifier $`\overrightarrow{dl}\perp\overrightarrow{B}`$, sinon tu aurais 
+! $`S_G}`$ ne doivent pas vérifier $`\overrightarrow{dS}\perp\overrightarrow{E}`$, sinon tu aurais 
 ! $`\displaystyle\oiint_{S_G} \overrightarrow{E}\cdot\overrightarrow{dS}=0`$ et 
 ! le théorème de Gauss se limiterait au résultat $`0=0`$, résultat vrai mais qui n'aiderait pas au calcul
 ! du champ électrique.
@@ -149,7 +149,7 @@ $`\overrightarrow{E}`$ selon $`\overrightarrow{dS}`$ lorsque $`\overrightarrow{d
 !!! Supposons que dans un repère de l'espace
 !!! $`(O, \overrightarrow{e_{\alpha}},\overrightarrow{e_{\beta}},\overrightarrow{e_{\gamma}})`$,
 !!! les symétries et invariances nous indiquent que le champ électrique est de la forme 
-!!! $`\mathbf{\overrightarrow{E}=E_{\beta}\,(\beta)\overrightarrow{e_{\beta}}`$   
+!!! $`\overrightarrow{E}=E_{\beta}\,(\beta)\overrightarrow{e_{\beta}}`$   
 !!! 
 !!! Utilisons le théorème de Gauss pour déterminer le champ en un point $`M`$ quelconque de 
 !!! coordonnées $`(\alpha_M, \beta_M, \gamma_M)`$
@@ -180,7 +180,7 @@ $`\overrightarrow{E}`$ selon $`\overrightarrow{dS}`$ lorsque $`\overrightarrow{d
 !!!
 !!! Au final, l'équation unique composant le théorème de Gauss ne permettrait pas alors de calculer 
 !!! $`\overrightarrow{E}`$.
-
+<br>
 !!!! *Attention* :   
 !!!! *Ne pas confondre composante et amplitude* de $`\overrightarrow{E}`$.   
 !!!! *Faire attention aux signes*.