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@@ -47,9 +47,9 @@ $`\newcommand{\ddpt}[1]{\overset{\large\bullet\bullet}{#1}}`$
 ##### Application du théorème d' **Ampère intégral** aux :
 
 
-### **Distributions cylindriques de courant**
+### **Distributions cylindriques de courants**
 
-* Le terme **cylindrique** réfère à l'*aspect extérieur* de la distribution de courant.
+* Le terme **cylindrique** réfère à l'*aspect extérieur* de la distribution de courants.
 
 
 #### Propriétés nécessaires au théorème d'Ampère'
@@ -78,7 +78,7 @@ de courant possède les deux éléments de symétrie suivants :
 
 #### Y a t-il plusieurs configurations vérifiant ces propriétés ?
 
-* La cause du champ $`\overrightarrow{B}`$ étant vectorielle, *deux  configurations de* **courant** sont possibles. Le déplacement des charges peut s'effectuer :
+* La cause du champ $`\overrightarrow{B}`$ étant vectorielle, *deux  configurations de* **courants** sont possibles. Le déplacement des charges peut s'effectuer :
    *  **en direction de l'axe de révolution** : c'est le cas d'un *fil électrique rectiligne* infini parcouru par un courant.   
       $`\Longrightarrow``$ tout plan contenant l'axe de révolution est plan de symétrie pour le courant.
    *  en **tournant circulairement autour de l'axe de révolution** : c'est le cas d'un *solénoïde* infini parcouru par un courant.   
@@ -104,7 +104,7 @@ de courant possède les deux éléments de symétrie suivants :
 #### Comment modéliser un solénoïde ?
 
 
-* **$`\mathbf{a}\;:`$** Cette distribution de courant s'approche de celle réalisée dans un *solénoïde de rayon R et de longueur L* 
+* **$`\mathbf{a}\;:`$** Cette distribution de courants s'approche de celle réalisée dans un *solénoïde de rayon R et de longueur L* 
 parcouru par un *courant constant I*,   
 lorsque le fil du solénoïde à un diamètre D suffisamment faible *(D<<R)* et que
 le solénoïde est suffisamment long *(L>>R)*.   
@@ -117,11 +117,8 @@ _calculé avec le théorème d'Ampère représente avec une très bonne précisi
 
 ![](magnetostatics_bobine_modelisations_1_L1200.gif)
 
-En toute rigueur, pour calculer le champ magnétique $`\overrightarrow{B}`$ 
-dans tout l'espace le **théorème d'Ampère** *nécessite ici* une distribution de courant qui présente une **symétrie de révolution**
-et une **symétrie de translation**, respectivement *autour et selon l'axe $`Oz`$*.    
-
-Cela implique de modéliser la bobine par, soit :
+Le théorème d'Ampère nécessitant ici de considérer une distribution de courants présentant une **symétrie de révolution**
+et une **symétrie de translation** respectivement *autour et selon l'axe $`Oz`$*, cela implique de modéliser la bobine par, soit :
 
 * **$`\mathbf{b}\;:`$** des *spires jointives* perpendiculaires à l'axe $`Oz`$, de sections nulles et parcourues par un même
 courant constant $`I`$.