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@@ -105,9 +105,9 @@ avec *$`\mathbf{\overrightarrow{r_{12}}=\overrightarrow{r_2}-\overrightarrow{r_1
 
 * Reprenant les expressions précédentes de la force de Coulomb, le vecteur champ électrique s'écrit :   
   <br>
-  **$`\mathbf{\quad\overrightarrow{E_{12}}=\dfrac{q_1}{4\pi\epsilon_0}\cdot\dfrac{\overrightarrow{P_1P_2}}{\lVert\overrightarrow{P_1P_2} \rVert^3}}`$**   
+  **$`\mathbf{\overrightarrow{E_{12}}=\dfrac{q_1}{4\pi\epsilon_0}\cdot\dfrac{\overrightarrow{P_1P_2}}{\lVert\overrightarrow{P_1P_2} \rVert^3}}`$**   
   <br>
-  *$`\mathbf{\quad\overrightarrow{E_{12}}=\dfrac{1}{4\pi\epsilon_0}\cdot \dfrac{q_1}{r_{12}^2}\cdot\overrightarrow{e_{12}}}`$*
+  *$`\mathbf{\overrightarrow{E_{12}}=\dfrac{1}{4\pi\epsilon_0}\cdot \dfrac{q_1}{r_{12}^2}\cdot\overrightarrow{e_{12}}}`$*
 
 * Le vecteur champ électrique **$`\overrightarrow{E_{P\rightarrow M}}=\overrightarrow{E_1}(\vec{r})`$** 
   peut alors  être **calculé en tout point $`M`$** de l'espace de vecteur position $`\overrightarrow{r}`$,
@@ -116,17 +116,41 @@ avec *$`\mathbf{\overrightarrow{r_{12}}=\overrightarrow{r_2}-\overrightarrow{r_1
 * Étendu à tout l'espace, l'ensemble de ces vecteurs étendu à tout l'espace définit un champ électrostatique.   
   <br>
   Ainsi la *charge $`q_1`$* est la *source dans tout l'espace* d'un **champ électrostatique $`\overrightarrow{E_1}`$**
-dont l'expression en tout point  $`\overrightarrow{r}`$ de l'espace est :
-
+dont l'expression en tout point  $`\overrightarrow{r}`$ de l'espace peut s'écrire :   
+<br>
 **$`\mathbf{\overrightarrow{E_{1}}(\overrightarrow{r})=\dfrac{1}{4\pi\epsilon_0}\cdot \dfrac{q_1}{\lVert \overrightarrow{r}-\overrightarrow{r_1}\rVert^3}\cdot(\overrightarrow{r}-\overrightarrow{r_1})}`$**,
 
-<!--=========================
-Le premier terme indique
+<!-----------
+!! *Pour aller plus loin : réalité de la notion de champ*
+!! Une petite réflexion physique intéressante à faire ici, en écho avec une même réflexion sur
+!! le champ gravitationnel et le champ magéntostatique, et électromagnétique.
+------------>
+
+#### Le principe de superposition appliqué au champ électrostatique.
 
-Plutôt que de s'intéresser à la force créée entre deux charges ponctuelles immobiles en deux points de l'espace, il est intéressant de déomposer le problème en deux étapes :
+* Le **théorème de superposition** appliqué à la force d'interaction électrostatique et au champ
+  électrique est *basé sur le principe* suivant :   
+  <br>
+  la **force d'interaction entre deux charges** ponctuelles et immobiles 
+  *ne dépend pas de la présence ou non d'autres charges* aux alentours et dans l'univers.   
+  <br>
+  La **loi de Coulomb** entre deux charges immobiles est donc *toujours valide*, quelque-soit l'environnement
+  où elle s'applique.
 
-* La charge 
-=========================-->
+* Ainsi la **force totale $`\overrightarrow{F}_{tot}`$** qui s'exerce sur une charge $`q_i`$ due
+  aux interactions électrostatiques de cette charge avec d'autres charges $`q_j`$ (avec $ì \ne j`$) 
+  égale la *somme des forces d'interactions individuelles* entre la charge $`q_i`$ et chacune des autres charges $`q_j`$* :   
+  <br>
+  Soit en ensemble quelconque de charges $`q`$ repérées par un indice, dans l'espace.   
+  La force électrostatique totale $`\overrightarrow{F_i}_{tot}`$ qui s'exerce sur l'une des charges $`q_i`$ se calcule :   
+  <br>
+  *$`\displaystyle\mathbf{\overrightarrow{F_i}_{tot}=\sum_{j\ne i} \overrightarrow{F_{ij}}`$*
+
+<!------
+* Appliquée au champ électrostatique, le théorème de superposition s'écrit :   
+  <br>
+  **$`\displaystyle\mathbf{\overrightarrow{E_i}_{tot}=\sum_{j\ne i} \overrightarrow{F_{ij}}`$**
+ ------>
 
 <br>