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@@ -556,7 +556,7 @@ nous avons à déterminer quatre vecteurs inconnus: ${\vec{ \underline{E}^0_r}}$
 ${\vec{ \underline{E}^0_t}}$, ${\vec{ \underline{B}^0_r}}$, et ${\vec{ \underline{B}^0_t}}$.
 Avec :
 
-$`\overrightarrow{\underline{E}^0_i}}=\left\vert\begin{array}{l}
+$`\overrightarrow{\underline{E}^0_i}=\left\vert\begin{array}{l}
 0\\
 \\
 E_i^0\\
@@ -579,7 +579,7 @@ E_i^0 \\
 
 il vient facilement avec les conditions de continuités sur le champ électrique : (pas de composante normale, composante tangentielle uniquement sur $(Oy)$):
 
-$`\overrightarrow{\underline{E}^0_i}}=\left\vert\begin{array}{l}
+$`\overrightarrow{\underline{E}^0_i}=\left\vert\begin{array}{l}
 0 \\
 \\
 E_r^0 \\
@@ -587,7 +587,7 @@ E_r^0 \\
 0
 \end{array}\right.`$
 
-$`\overrightarrow{\underline{E}^0_t}}=\left\vert\begin{array}{l}
+$`\overrightarrow{\underline{E}^0_t}=\left\vert\begin{array}{l}
 0 \\
 \\
 E_t^0 \\
@@ -632,7 +632,7 @@ E_i^0+E_r^0=E_t^0.
 \end{equation}
 ==========================-->
 
-![mode-TE_imprim_L1200.jpg}(mode-TE_imprim_L1200.jpg)
+![](mode-TE_imprim_L1200.jpg)
 
 <!--=========================
  \begin{figure}[!h]
@@ -646,7 +646,31 @@ E_i^0+E_r^0=E_t^0.
 
 La continuité de la composante tangentielle de $\vec{H}$ à l'interface va nous donner à partir de :
 
-$` `$
+$`\overrightarrow{\underline{B}^0_i}=\left\vert \begin{array}{l}
+-B_i^0 \cos \theta_1 \\
+\\
+0 \\
+\\
+B_i^0 \sin \theta_1 
+\end{array}\right.`$
+
+$`\overrightarrow{\underline{B}^0_r}=\left\vert \begin{array}{l}
+B_r^0 \cos \theta_1 \\
+\\
+0 \\
+\\
+B_r^0 \sin \theta_1
+\end{array}\right.`$
+
+$`\overrightarrow{\underline{B}^0_t}=\left\vert \begin{array}{l}
+-B_t^0 \cos \theta_2\\
+\\
+0 \\
+\\
+B_t^0 \sin \theta_2
+\end{array}\right.`$
+
+
 <!--=========================
 \begin{equation*}
 {\vec{ \underline{B}^0_i}}=\left\vert \begin{array}{c}
@@ -671,7 +695,6 @@ B_r^0 \sin \theta_1
 \end{minipage}
 ==========================-->
 
-$` `$
 <!--=========================
 \begin{minipage}[c]{.45\columnwidth}
 \begin{equation*}
@@ -696,12 +719,13 @@ $`\left(\frac{B_i^0}{\mu_1}-\frac{B_r^0}{\mu_1}\right) \cos \theta_1= \frac{B_t^
 \end{equation}
 ==========================-->
 
-En revenant à la définition des champs magnétiques d'une onde plane ($\displaystyle \vec{B}=\frac{\vec{k}}{w} \wedge \vec{E}$), il vient:
+En revenant à la définition des champs magnétiques d'une onde plane 
+($\displaystyle \vec{B}=\frac{\vec{k}}{w} \wedge \vec{E}$), il vient:
+
+$`B_i^0  =  \dfrac{n_1 E_i^0}{c}\quad ,`$
+$`\quad B_r^0  =  \dfrac{n_1 E_r^0}{c}\quad ,`$
+$`\ quad B_t^0  =  \dfrac{n_2 E_t^0}{c}`$
 
-$`B_i^0 & = & \frac{n_1E_i^0}{c} `$
-$` B_r^0 & = & \frac{n_1E_r^0}{c}`$
-$`B_t^0 & = & \frac{n_2E_t^0}{c}.
-\end{eqnarray* `$
 <!--=========================
 \begin{eqnarray*}
 B_i^0 & = & \frac{n_1E_i^0}{c}\\
@@ -728,11 +752,11 @@ $` E_i^0+E_r^0 = E_t^0\\
 En définissant les coefficients de réflexion et de transmission en mode TE, de la manière suivante:
 
 $`r_{\perp}=\frac{E^0_r}{E^0_i},~~t_{\perp}=\frac{E^0_t}{E^0_i}`$
-<!--=========================
-\begin{equation}
-r_{\perp}=\frac{E^0_r}{E^0_i},~~t_{\perp}=\frac{E^0_t}{E^0_i},
-\end{equation}
+
+@@@@@@@@@@@
+
 on montre facilement que les coefficients de Fresnel pour le mode TE s'écrivent:
+
 \begin{equation}
   \left\{
     \begin{aligned}