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@@ -101,10 +101,10 @@ prévoir parallélisme entre ce chapitre et optique ondulatoire (volets interfé
 
 -------------------------->
 
+<!--------------
 #### Quels sont les différents modèles simples d'onde EM ?
 
-à faire.   
-... dont, Onde Plane Progressive Monochromatique
+* 
 
 <br>
 
@@ -126,37 +126,50 @@ prévoir parallélisme entre ce chapitre et optique ondulatoire (volets interfé
 puis d'une onde plane progressive monochromatique (OPPM).
 
 <br>
+----------->
 
-##### Structure de l'onde EM plane (OP) :
+#### Qu'est-ce qu'une onde électromagnétique plane (OEMP) ?
 
-* Une **onde électromagnétique $`\big(\overrightarrow{E}\,,\,\overrightarrow{B}\big)`$ plane** est une onde 
+* Une **onde électromagnétique $`\big(\overrightarrow{E}\,,\,\overrightarrow{B}\big)`$ plane** est par définition une onde 
   telle qu'à tout instant $`t`$, 
   il *existe une direction particulière* représentée par un vecteur unitaire *$`\mathbf{\vec{n}}`$* telle que le champ électromagnétique
   *$`\big(\overrightarrow{E}\,,\,\overrightarrow{B}\big)`$ est uniforme en tout plan perpendiculaire à $`\vec{n}`$*
 
-figure à faire.
+figure à faire
+
+<br>
+
+##### Comment étudier sa structure particulière ?
+
+* L'*onde électromagnétique plane* doit à la fois :
+   * vérifier les **équations de Maxwell**.
+   * être **uniforme dans des plans parallèles** entre eux.  
+     
+<br>
+
+##### Comment conduire cette étude ?
 
 * **Choisissons $`\big(O\,,\vec{e_x}\,,\vec{e_y}\,,\vec{e_z}\big)`$** un repère cartésien tel qu'en tout point $`M`$ 
   de l'espace, le champ $`\big(\overrightarrow{E}\,,\,\overrightarrow{B}\big)`$ soit uniforme dans le plan
   $`\big(M\,,\vec{e_x}\,,\vec{e_y}\big)`$ perpendiculaire à *$`\mathbf{\vec{n}=\vec{e_z}}`$*. Nous avons alors :   
   <br>
-  $`\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial x}=\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial y}=0`$   
+  **$`\boldsymbol{\mathbf{\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial x}=\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial y}=0}}`$**
   <br>
-   $`\Longrightarrow
-   \dfrac{\partial E_x}{\partial x}=\dfrac{\partial E_y}{\partial x}=\dfrac{\partial E_z}{\partial x}`$
-   $`\,=\dfrac{\partial E_x}{\partial y}=\dfrac{\partial E_y}{\partial y}=\dfrac{\partial E_z}{\partial y}=0`$   
+   *$`\boldsymbol{\mathbf{\Longrightarrow
+   \dfrac{\partial E_x}{\partial x}=\dfrac{\partial E_y}{\partial x}=\dfrac{\partial E_z}{\partial x}}}`$
+   $`\boldsymbol{\mathbf{\,=\dfrac{\partial E_x}{\partial y}=\dfrac{\partial E_y}{\partial y}=\dfrac{\partial E_z}{\partial y}=0}}`$*   
    <br>
    et   
    <br>
-   $`\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial x}=\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial y}=0`$   
+   **$`\boldsymbol{\mathbf{\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial x}=\dfrac{\partial \overrightarrow{B}}{\partial y}=0}}`$**   
   <br>
-   $`\Longrightarrow
-   \dfrac{\partial B_x}{\partial x}=\dfrac{\partial B_y}{\partial x}=\dfrac{\partial B_z}{\partial x}`$
-   $`\,=\dfrac{\partial B_x}{\partial y}=\dfrac{\partial B_y}{\partial y}=\dfrac{\partial B_z}{\partial y}=0`$   
+   *$`\boldsymbol{\mathbf{\Longrightarrow
+   \dfrac{\partial B_x}{\partial x}=\dfrac{\partial B_y}{\partial x}=\dfrac{\partial B_z}{\partial x}}}`$
+   $`\boldsymbol{\mathbf{\,=\dfrac{\partial B_x}{\partial y}=\dfrac{\partial B_y}{\partial y}=\dfrac{\partial B_z}{\partial y}=0}}`$*   
 
 <br>
 
-* L'équation de *Maxwell-Gauss* implique dans le vide ($`\dens=0`$) :   
+* L'équation de **Maxwell-Gauss** implique *dans le vide ($`\dens=0`$)* :   
   <br>
   $`\left.
     \begin{align} &\underbrace{div\,\overrightarrow{E}=\dfrac{\dens}{\epsilon_0}=0}_{\color{blue}{\text{éq. de Maxwell-Gauss}\\
@@ -172,11 +185,11 @@ figure à faire.
     \\
     &\dfrac{\partial E_x}{\partial x}=\dfrac{\partial E_y}{\partial y}=0
     \end{align}\right\}`$
-    *$`\Longrightarrow\;\begin{align}\\\dfrac{\partial E_z}{\partial z}=0\\(équa.1)\end{align}`$*   
+    **$`\large\boldsymbol{\mathbf{Longrightarrow\;\begin{align}\\\dfrac{\partial E_z}{\partial z}=0\\(équa.1)\end{align}}}}`$**   
     
 <br>
 
-* L'équation de *Maxwell-Faraday* implique :   
+* L'équation de **Maxwell-Faraday** implique :   
   <br>
   $`\left.
     \begin{align} 
@@ -197,14 +210,14 @@ figure à faire.
     &\quad =\dfrac{\partial E_y}{\partial y}=\dfrac{\partial E_z}{\partial y}=0
     \end{align}\right\}`$   
     <br>
-    *$`\Longrightarrow\left\{
+    **$`\boldsymbol{\mathbf{\Longrightarrow\left\{
     \begin{align}
     &\dfrac{\partial B_x}{\partial t}=+ \dfrac{\partial E_y}{\partial z}\\
     \\
     &\dfrac{\partial B_y}{\partial t}=- \dfrac{\partial E_x}{\partial z}\\
     \\
     &\dfrac{\partial B_z}{\partial t}=0\quad(équa.2)
-    \end{align}\right.`$*
+    \end{align}\right.}}}`$**
 
  <br>
  
@@ -227,7 +240,7 @@ figure à faire.
 
 <br>
 
-* L'équation de *Maxwell-Ampère* implique dans le vide ($`\overrightarrow{j}=\overrightarrow{0}`$) :  
+* L'équation de **Maxwell-Ampère** implique *dans le vide ($`\overrightarrow{j}=\overrightarrow{0}`$)* :  
   <br>
   $`\left.
     \begin{align} 
@@ -248,24 +261,28 @@ figure à faire.
     &\quad =\dfrac{\partial B_y}{\partial y}=\dfrac{\partial B_z}{\partial y}=0
     \end{align}\right\}`$   
     <br>
-    *$`\Longrightarrow\left\{
+    **$`\boldsymbol{\mathbf{\Longrightarrow\left\{
     \begin{align}
     &\dfrac{\partial B_y}{\partial z}=- \dfrac{1}{c^2}\;\dfrac{\partial E_x}{\partial t}\\
     \\
     &\;\dfrac{\partial B_x}{\partial z}=+ \dfrac{1}{c^2}\;\dfrac{\partial E_y}{\partial t}\\
     \\
     &\;\dfrac{\partial E_z}{\partial t}=0\quad(équa.4)
-    \end{align}\right.`$*
+    \end{align}\right.}}}`$**
+
+<br>
 
-* Les équations 1 et 4 impliquent la constance, soit l'**uniformité et la stationnarité de $`E_z`$**, composante 
+* Les *équations 1 et 4* impliquent la constance, soit l'**uniformité et la stationnarité de $`E_z`$**, composante 
   *selon la direction de propagation* du champ électrique $`\vec{E}`$ :   
   <br>
-  $`\dfrac{\partial E_z}{\partial z}=0\quad\text{et}\quad\dfrac{\partial E_z}{\partial t}=0\quad\Longrightarrow`$**$`\quad E_z = cste`$**   
-  <br>
-  De même, les équations 2 et 3 impliquent la constance, soit l'**uniformité et la stationnarité de $`B_z`$**, composante 
+  $`\dfrac{\partial E_z}{\partial z}=0\quad\text{et}\quad\dfrac{\partial E_z}{\partial t}=0\quad\Longrightarrow`$**$`\large{\mathbf{\quad E_z = cste}}`$**   
+  <br><br>
+  De même, les *équations 2 et 3* impliquent la constance, soit l'**uniformité et la stationnarité de $`B_z`$**, composante 
   *selon la direction de propagation* du champ magnétique $`\vec{B}`$ :
   <br>
-  $`\dfrac{\partial B_z}{\partial z}=0\quad\text{et}\quad\dfrac{\partial B_z}{\partial t}=0\quad\Longrightarrow`$**$`\quad B_z = cste`$**   
+  $`\dfrac{\partial B_z}{\partial z}=0\quad\text{et}\quad\dfrac{\partial B_z}{\partial t}=0\quad\Longrightarrow`$**$`\large{\mathbf{\quad B_z = cste}}`$**   
+
+<br><br>
 
 * Les ondes, quelles soient **ondes progressives ou ondes stationnaires**, décrivent des 
   *champs scalaires ou vectoriels non stationnaires*.   
@@ -276,6 +293,8 @@ figure à faire.
   Le champ électromagnétique **$`\big(\overrightarrow{E}\,,\,\overrightarrow{B}\big)`$** se décompose ainsi
   en une *partie statique ou stationnaire*, et la *partie non stationnaire* de l'onde électromagnétique.   
 
+   figure à faire
+
 * Ainsi, les vecteurs **$`\overrightarrow{E}`$ et $`\overrightarrow{B}`$ de l'onde électromagnétique** sont *perpendiculaires 
 à la direction de propagation* représentée par un vecteur unitaire $`\overrightarrow{u}`$   
 &nbsp;&nbsp;$`\Longrightarrow`$ l'**onde électromagnétique $`[\,\overrightarrow{E}\,;\,\overrightarrow{B}\;]`$**