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@@ -233,12 +233,35 @@ $`\begin{align}
 +\dfrac{\partial\,E_z}{\partial\,z}}`$**
 --------------------------------------------->
 
-#### Qu'implique la direction de $`\overrightarrow{B}`$ ?
+#### Puis-je déjà connaître la direction de $`{\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}`$ ?
+
+* Le *théorème d'Ampère* en magnétostatique,   
+<br>
+*$`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B} = \mu_0\,\overrightarrow{j}`$*      
+<br>
+implique qu'en tout point de l'espace, le rotationnel du champ magnétique **$`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}`$**
+a la **même direction que** le vecteur densité volumique de courants **$`\overrightarrow{j}`$**
+
+* *Ici*, la distribution de courants étudiée est caractérisée par, un tout point de l'espace,
+un vecteur densité volumique de courants **$`\overrightarrow{j}`$** est **dirigé selon $`\overrightarrow{e_z}`$**.
 
+* Ainsi, les composantes de $`\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}`$ selon $`\overrightarrow{e_{\rho}}`$ 
+et $`\overrightarrow{e_{\varphi}}`$ sont nulles, et l'*expression du rotationnel de $`\overrightarrow{B}`$
+se réduit* :   
+<br>
+**$`\boldsymbol{\mathbf{\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}} = 
+\left(\dfrac{1}{\rho}\,\dfrac{\partial B_z}{\partial\varphi}\;-\;\dfrac{\partial B_{\varphi}}
+{\partial z}\right)\,\overrightarrow{e_{\rho}}}}`$**
 
+* Bien sûr, ce résultat se retrouve en considérant l'expression du champ mégnétique
+réduite par les invariances et symétries de la distribution de courant.
 
-* L'étude des symétries de la distribution de charge implique en tout point de l'espace :
-**$`\mathbf{\overrightarrow{B}=B_{\varphi}(\rho)\,\overrightarrow{e_{\varphi}}}`$****
+
+#### Qu'implique la direction de $`\overrightarrow{B}`$ ?
+
+
+* L'étude des symétries de la distribution de courants implique en tout point de l'espace :
+**$`\mathbf{\overrightarrow{B}=B_{\varphi}(\rho)\,\overrightarrow{e_{\varphi}}}`$**
 
 * $`\Longrightarrow`$ les autres composantes de champ *$`\mathbf{B_{\rho} \text{ et } B_z}`$ sont nulles* en tout point de l'espace :
 <br>
@@ -250,7 +273,12 @@ $`\overrightarrow{B}=B_{\varphi}\,\overrightarrow{e_{\varphi}}=0\,\overrightarro
  \end{array}
  \right.`$**
  
-* Si $`\mathbf{B_{\rho}=B_z=0}`$ en tout point de l'espace $`\mathscr{E}`$, alors leur valeur nulle ne varie pas d'un point à un autre point voisin par translation élémentaire $`dz`$ ou variation élémentaire d'angle $`d\varphi`$. Donc *les dérivées partiellles de $`\mathbf{E_{\varphi}\text{ et }E_z}`$ par rapport à $`\mathbf{z\text{ et }\varphi}`$ sont nulles*.   
+* Si $`\mathbf{B_{\rho}=B_z=0}`$ en tout point de l'espace $`\mathscr{E}`$, alors
+leur valeur nulle ne varie pas d'un point à un autre point voisin par translation 
+élémentaire $`dz`$ ou variation élémentaire d'angle $`d\varphi`$. 
+Donc *les dérivées partiellles de $`\mathbf{E_{\varphi}\text{ et }E_z}`$ par 
+rapport à $`\mathbf{z\text{ et }\varphi}`$ sont nulles* :   
+<br>
 $`\mathbf{\forall M \in \mathscr{B}\, , E_{\rho}=E_z=0}`$
   **$` \Longrightarrow\left\{
 \begin{array}{l}