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@@ -143,14 +143,20 @@ _figure temporaire à réviser_
 _figure temporaire à réviser_
 
 
-traiter les cas du    
+traiter les cas du (cela sera rapide maintenant) :       
 \- cylindre infini chargé uniformément en volume : $`\dens^{3D}=cste`$   
 \- cylindre infini chargé en volume avec $`\dens^{3D}=\dens^{3D}(\rho)`$   
-\- cylindre infini creux de rayons intérieur $`R_{int}`$ et extérier $`R_{ext}`$       
+\- cylindre infini creux de rayons intérieur $`R_{int}`$ et extériuer $`R_{ext}`$       
 (deux méthodes équivalentes)   
 \- cylindre infini chargé uniformément en surface ($`R_{ext}\longrightarrow R_{int}`$) : $`\dens^{2D}=cste`$  
-(deux méthodes équivalentes)   
+(deux méthodes équivalentes,   
+montrer discontinuité de $`\overrightarrow{E}`$ à la traversée d'une surface chargée, due 
+au passage 3D vers idéalisation 2D.   
+cela aura déjà été vu juste avant dans distribution de charge a symétrie plane).   
 \- fil infini chargé uniformément : $`\dens^{1D}=cste`$ 
+(montrer champ infini en $`\rho=0`$ en contradiction avec symétries,   
+montrer que ce paradoxe viens du passage 3D vers 1D. Le vrai comportement de $`\overrightarrow{E}(\rho))
+au voisinage de $`\rho=0`$ est dans les dimensions négligées).
 
 
 On trouvera autre chose ou des cas particuliers pour les exos.