Update cheatsheet.fr.md

12.temporary_ins/20.magnetostatics-vacuum/40.ampere-theorem-applications/30.cylindrical-current-distributions/10.rectilinear-current/20.ampere-local/20.overview/cheatsheet.fr.md

@@ -287,7 +287,7 @@ $`\mathbf{\forall M \in \mathscr{E}\; , \; B_{\rho}=B_z=0}`$
  \end{array}
  \right.`$**
  
-* $`\Longrightarrow`$ l'expression du *rotarionnel de $`\overrightarrow{B}`$ se simplifie* en tout point de l'espace :   
+* $`\Longrightarrow`$ l'expression du *rotationnel de $`\overrightarrow{B}`$ se simplifie* en tout point de l'espace :   
 <br>
 $`\require{\cancel}\begin{align}
 \color{brown}{\mathbf{\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B}}}
@@ -299,9 +299,21 @@ $`\require{\cancel}\begin{align}
 \,\dfrac{1}{\rho}\,\left(\dfrac{\partial (\,\rho\,B_{\varphi})}{\partial \rho}\;-\;\xcancel{\dfrac{\partial B_{\rho}}{\partial \varphi}}\right)
 \,\overrightarrow{e_z}\\
 \\
-&\boldsymbol{\mathbf{\color{brown}{\;=\dfrac{\partial (\,\rho\,B_{\varphi})}{\partial \rho}\,\overrightarrow{e_z}}}}
+&\boldsymbol{\mathbf{\color{brown}{\;=\dfrac{1}{\rho}\,\dfrac{\partial \,(\,\rho\,B_{\varphi})}{\partial \rho}\,\overrightarrow{e_z}}}}
 \end{align}`$
 
+! *Note*   
+! Tu retrouves bien que les composantes du rotationnel de $`\overrightarrow{B}`$ selon $`\rho`$ et $`z`$ sont nulles,
+! comme démontré au paragraphe précédent.<br>
+! 
+! Ainsi, il est possible de : <br>
+! * ne pas faire la démonstration que $`\boldsymbol{\mathbf{\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B} = 
+\left(\dfrac{1}{\rho}\,\dfrac{\partial B_z}{\partial\varphi}\;-\;\dfrac{\partial B_{\varphi}}
+{\partial z}\right)\,\overrightarrow{e_{\rho}}}}`$ à partir du théorème d'Ampère appliqué à la distribution de courants
+étudiées. <br>
+!
+! oui
+
 
 --------------------------------------------->