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@@ -343,7 +343,7 @@ Il est ainsi intéressant de déduire des équations de Maxwell une équation da
 soit les champs , soient leurs propriétés en terme de divergence, de rotationnel, de dérivée temporlelle,
 et de voir ce que réserverait le second terme de l'équation obtenue.
 
-Je dois partir d'une contrainte sur les combinaisons d'opérateurs. Je choisis celle-ci,
+Je dois partir d'une contrainte sur les combinaisons d'opérateurs. Je teste celle-ci,
 
 "La divergence du rotationnel d'un champ vectoriel est toujours nulle",
 
@@ -357,13 +357,15 @@ $`div\big(\overrightarrow{rot}\,\overrightarrow{B})=0`$.
 
 La loi de Maxwell-Ampère permet d'écrire :
 
-$`div\Bigg(\mu_0\;\overrightarrow{j} +
-\mu_0 \epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}}\Bigg)=0`$
+$`div\Bigg(\mu_0\,\overrightarrow{j} + \mu_0\epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}\Bigg)=0`$
+
+$`div\Big(\mu_0\,\overrightarrow{j} + \mu_0\epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}\Big)=0`$
 
 En divisant les termes de droite et de gauche par $`\mu_0`$, l'équation se simplifie :
 
-$`div\Bigg(\overrightarrow{j} +
-\epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}}\Bigg)=0`$
+$`div\Bigg(\overrightarrow{j} + \epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}\Bigg)=0`$
+
+$`div\Big(\overrightarrow{j} + \epsilon_0 \;\dfrac{\partial \overrightarrow{E}}{\partial t}\Big)=0`$
 
 L'équation précédente contient $`\overrightarrow{j}`$, je cherche à faire apparaître
 la loi de Maxwell-Gauss pour faire apparaître $`\dens`$ :