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@@ -384,26 +384,6 @@ Soit au final :
 
 <!--MAGST-400-->
 
-!<details>
-!<summary>*Etude à partir du résultat précédent*<br>
-!*(anneau circulaire chargé uniformament)*</summary>
-!à faire<br>
-!Rayon R de l'anneau précédent devient une variable r.<br>
-!Donnons une petite épaisseur dr à l'anneau de rayon r.<br>
-!Cet anneau est alors chargé uniformément avec la densité surfacique $`\dens^{2D}`$
-!liée à la densité linéïque $`\dens^{1D}`$ de l'anneau par <br>
-!$`\dens^{1D} (C\,m^{-1}) = \dens^{2D} (C\,m^{-2}) \times dr (m)`$
-!figure<br>
-!Le disque uniformément chargé de rayon $`R`$ se décompose en la somme intégrale des anneaux concentriques de rayons $`r`$
-!et d'épaisseur $`dr`$ chargés uniformément avec la même densité surfacique de charges $`\dens^{2D}`$, pour
-!$`r`$ variant entre $`0`$ et le rayon $`R`$ du disque.<br>
-!Le théorème de superposition nous permet alors de calculer le champ électrique créé en tout point $`M`$ de son axe
-!par le disque chargé, comme la somme intégrale des champs élémentaires créés en ce point $`M`$
-!par tous les anneaux qui composent le disque.
-</details>
-
-
-
 ##### Description de la distribution de charges
 
 figure
@@ -532,7 +512,25 @@ figure
 
 #### Quel est le champ électrique créé dans tous l'espace par un disque chargé uniformément ?
 
-<!----->
+! <details>
+! <summary>*Etude à partir du résultat précédent*<br>
+! *(anneau circulaire chargé uniformament)*</summary>
+! à faire<br>
+! Rayon R de l'anneau précédent devient une variable r.<br>
+! Donnons une petite épaisseur dr à l'anneau de rayon r.<br>
+! Cet anneau est alors chargé uniformément avec la densité surfacique $`\dens^{2D}`$
+! liée à la densité linéïque $`\dens^{1D}`$ de l'anneau par <br>
+! $`\dens^{1D} (C\,m^{-1}) = \dens^{2D} (C\,m^{-2}) \times dr (m)`$
+! figure<br>
+! Le disque uniformément chargé de rayon $`R`$ se décompose en la somme intégrale des anneaux concentriques de rayons $`r`$
+! et d'épaisseur $`dr`$ chargés uniformément avec la même densité surfacique de charges $`\dens^{2D}`$, pour
+! $`r`$ variant entre $`0`$ et le rayon $`R`$ du disque.<br>
+! Le théorème de superposition nous permet alors de calculer le champ électrique créé en tout point $`M`$ de son axe
+! par le disque chargé, comme la somme intégrale des champs élémentaires créés en ce point $`M`$
+! par tous les anneaux qui composent le disque.
+</details>
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