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@@ -459,10 +459,10 @@ en tout point $`P`$ de la spire parcourue par le courant $`I`$ créé
 **$`\mathbf{\overrightarrow{dH}_{P\rightarrow M}=\dfrac{1}{4\pi}\cdot\dfrac{I\cdot\overrightarrow{dl}_P
 \land\overrightarrow{PM}}{\lVert\overrightarrow{PM}\rVert^3}}\quad`$** (A m<sup>-1</sup>),   
 <br>
-ou encore, la *spire étant plongé dans l'espace vide*, 
-le **champ d'induction magnétique**    
+ou encore, la **spire étant plongé dans un espace vide**, 
+le *champ d'induction magnétique*    
 <br>
-**$`\mathbf{\overrightarrow{dB}_{P\rightarrow M}=\mu_0 \;\overrightarrow{dH}_{P\rightarrow M}}\quad`$** (T).
+*$`\mathbf{\overrightarrow{dB}_{P\rightarrow M}=\mu_0 \;\overrightarrow{dH}_{P\rightarrow M}}\quad`$* (T).
 
 
 * Le calcul de $`\overrightarrow{H}`$ se limitant aux points de l'axe $`Oz`$, les coordonnées de tout
@@ -480,12 +480,12 @@ le **champ d'induction magnétique**
      **$`\overrightarrow{PM}=\overrightarrow{PO}+\overrightarrow{OM}=-R\,\overrightarrow{e_{\rho}}+z_m\,\overrightarrow{e_z}`$**. 
    * Les coordonnées cylindriques sont orthonormées ($`\overrightarrow{e_{\rho}}\perp\overrightarrow{e_z}`$) donc
      l'angle $`\alpha =\widehat{OMP}`$ est droit, le triangle (OMP) est rectangle en $`O`$.   
-     Ainsi la *distance $`d=||\,\overrightarrow{PM}\,||`$* qui intervient dans la loi de Coulomb, 
+     Ainsi la *distance $`d=||\,\overrightarrow{PM}\,||`$* qui intervient dans la loi de Boit et Savart, 
      grâce au *théorème de Pythagore* appliqué au triangle (OMP), s'exprime :     
      <br>
      **$`d = \sqrt{(-R)^2+z_M^2}=(R^2+z_M^2)^{\,1/2}`$**
 
-* Le champ d'excitation magnétique élémentaire au point $`M`$ créé par l'élément de courant en $`P`$ se réécrit donc :<br>
+* Le **champ d'excitation magnétique élémentaire** au point $`M`$ créé par l'élément de courant en $`P`$ se réécrit donc :<br>
 <br>
 **$`\mathbf{\overrightarrow{dH}_{P\rightarrow M}}`$** 
 $`\quad=\dfrac{I}{4\pi}\cdot\dfrac{\overrightarrow{dl}_P
@@ -500,7 +500,11 @@ $`\hspace{1.7cm}=\quad\dfrac{I}{4\pi}\cdot\dfrac{-R^2\,(\overrightarrow{e_{\varp
 $`\hspace{1.7cm}=\quad\dfrac{I}{4\pi}\cdot\dfrac{-R^2\,(-\overrightarrow{e_z})+R\,z_m\,(\overrightarrow{e_{\rho}})}{(R^2+z_M^2)^{\,3/2}} d\varphi`$   
 <br>
 **$`\mathbf{\boldsymbol{\hspace{1.7cm}=\quad\dfrac{I}{4\pi}\cdot\dfrac{R^2\,\overrightarrow{e_z}+R\,z_m\,\overrightarrow{e_{\rho}}}{(R^2+z_M^2)^{\,3/2}} d\varphi}}`$**   
-
+<br>
+Soit, en terme de *champ d'induction magnétique élémentaire* :   
+<br>
+*$`\mathbf{\overrightarrow{dB}_{P\rightarrow M}=\dfrac{\mu_0\,I}{4\pi}\cdot\dfrac{R^2\,\overrightarrow{e_z}+R\,z_m\,\overrightarrow{e_{\rho}}}{(R^2+z_M^2)^{\,3/2}} d\varphi}}`$*    
+<br>
 
 ##### Symétries des courants et direction du champ magnétique total
 
@@ -526,6 +530,9 @@ de la spire, qui porte l'élément de courant $`I\,\overrightarrow{dl}_{P'}`$
   Ainsi, pour tout point $`P`$ de la spire, **seule la composante $`dB_{P\rightarrow M,z}= \overrightarrow{dB}_{P\rightarrow M}\cdot\overrightarrow{e_z}`$** 
   du champ magnetique élémentaire selon $`z`$ *contribue au champ total $`\overrightarrow{B}_M`$* :   
   <br>
+  **$`\mathbf{\overrightarrow{dB}_{P\rightarrow M}\cdot\overrightarrow{e_z}=dB_{P\rightarrow M,\,z}}`$**
+
+<!-------------------------------
 **$`\mathbf{\overrightarrow{dB}_{P\rightarrow M}\cdot\overrightarrow{e_z}=dB_{P\rightarrow M,\,z}}`$** *$`\mathbf{\,=sin\,\alpha\times dB_{P\rightarrow M}}`$*   
 
 ! *Note :*   
@@ -576,6 +583,10 @@ de la spire, qui porte l'élément de courant $`I\,\overrightarrow{dl}_{P'}`$
 * L'ensemble des points $`P`$ constituant la spire, de coordonnées $`P = (R,\,\varphi_M,\,0)`$
   s'obtient en faisant varier *$`\varphi_P`$ entre $`0`$ et $`2\pi`$.   
   <br>
+**$`\mathbf{B_M}`$** *$`\displaystyle\hspace{1cm}\;=\,\int_{P\in\mathcal{C}} sin\,\alpha\; dB_P`$*   
+  <br>
+
+<!------------
   **$`\mathbf{B_M}`$** *$`\displaystyle\hspace{1cm}\;=\,\int_{P\in\mathcal{C}} sin\,\alpha\; dB_P`$*   
   <br>
   $`\displaystyle\hspace{1cm}=sin\,\alpha \int_{\varphi=0}^{2\pi} \dfrac{\mu_0\,I}{4\pi}\cdot\dfrac{R\,d\varphi}{d^2}`$   
@@ -606,7 +617,7 @@ distrubution de courant, soit :
   $`\hspace{0.7cm}=\dfrac{\mu_0\,I}{2}\cdot R\cdot \dfrac{R}{\sqrt{R^2+z^2}}\cdot \dfrac{1}{R^2+z^2}\cdot \overrightarrow{e_z}`$   
   <br>
   **$`\mathbf{\hspace{0.7cm}=\dfrac{\mu_0\,I}{2}\;\dfrac{R^2}{\big(R^2+z^2\big)^{3/2}}\;\overrightarrow{e_z}}`$**   
-
+------------->
 
 ##### Interprétation